Комплексные исследования полярной ионосферы / [отв. ред. Ю. Г. Мизун] ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1987. – 184 с.

Будемсчитать, чтовсепеременныеизменяютсяпогармоническомузакону exp Iia)t]« (4) Пустьрадиоволнасчастотой со распространяетсявплоскостиxz (плоскость дугибольшогокруга) инанисходящемучасткетраекториипадаетнанеодно­ родностьэлектроннойконцентрацииподнекоторымиуглом^.Системауравнений (I) вэтомслучаеразделяетсянадвеподсистемы, описывающиетакназываемые НиЕ-волны/I/. .ИдяЕ-волнбудемиметь: днѵ d z o x * Э ? ■ (5) <?Е ЗЕ dz ' д х * "1к° Ѵ ЗдесьkQ = Л / с ; £ш 1 - 4>l2N/mй)2 = 1 - v. Полагаяграницумеждунеоднородностьюэлектроннойконцентрацииифоно­ войплазмойрезкой, можноподсистемууравнений (5) привестикодномуурав­ нению - ( k z - k o £)Hy - ° - (6) О Z 2 2 Ограничимсярассмотрениемслучая, когда ивведемобозначение k^-k^£,тогдарешение (6) можетбытьзаписанокак ну - (А е ^ + Be"fpr )e i t o t -kzB ) ; ?Ф= kz - ko ** V 1 - 4to2V m ^ = 1 - vc/>. (7) Выражение (7) представляетмагнитноеполерадиоволны, распространяющейся вфоновойплазме. АналогичноевыражениеможетбытьзаписаноидляполяНу волны, распространяющейсявплазменеоднородности Н; = (СеЬ* + І Г < - ko <"h’ 1 - = 1 " v«* (8) Изусловияограниченностиполейприх=±оо вытекает, что a =D5 o , иследова­ тельно н* яВе' ^ х еШХ - к г г). н" = cJ"* eifc,t-k*B). (9) Воспользовавшисьполученнымивыражениями, атакжеуравнениями (5),найдемдля тангенциальныхсоставляющихэлектрическогополярадиоволныEz пооднуи другуюстороныотграницыраздела Е I = -fcp Be /ik0 ^ f E z = / i k o £w’ (10) 97