Комплексные исследования полярной ионосферы / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1970. – 184 с.

где С — независящая от о) величина; а — средняя амплитуда импульсов; а2— дисперсия амплитуд импульсов; (т — интервал между соседними импульсами); К (со) — &2 |/ (шг^)|2; Я (ш) = &2/(а)&); Кроме формы импульсов F (t), необходимо еще задание функ­ ций распределения р (Щ длительности импульсов и р (-*) — ин­ тервала между импульсами. Для простоты форму импульсов можно считать треугольной: F ( t ) = О, 1 + 2 « , - ^ < « < 0 ; 1 — 2«, 0, 0 < « < у ; t > 2 ’ а распределение импульсов по длительности — экспоненциально­ степенным: р (&) = ^iz-p9&m. Тогда К ( (о) и I Н ( ш) I 2 представляют монотонно убывающие с ростом со функции. В работе [8] приведено много образцов амплитудных спект­ ральных плотностей пульсаций полярных сияний. Почти общим для всех них является немонотонность, наличие одного или более максимумов при со^О. Три энергетических спектральных плотности пульсаций приве­ дены в [1] и представлены на рис. 3. В случаях а и б также можно уверенно говорить о немонотонности спектральной плотности. Итак, функция Re ^ Уу°(а>)' Д°лжна обеспечивать немонотон­ ность g (со). Если моменты появления импульсов независимы между собой и интервалы распределены по экспоненциальному закону, то этот член равен нулю и g ( ш) — монотонно убывающая функция. Таким образом, в большинстве случаев поток пульсаций не яв­ ляется пуассоновским. 39