Комплексные исследования полярной ионосферы / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1970. – 184 с.

И. А. К у з ь м и н , JI. JI. Л а з у т и н , Л. А. Х л е б н и к о в а РАСЧЕТ ПОГЛОЩЕНИЯ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ В АТМОСФЕРЕ ЗЕМЛИ Измерения тормозного рентгеновского излучения в стратосфере являются одним из методов иучения электронных потоков, ответ­ ственных за большую часть геомагнитных возмущений в высоких широтах. Однако интерпретация стратосферных измерений свя­ зана с рядом трудностей, возникающих при пересчете регистри­ руемого рентгеновского излучения к электронному потоку. Мето­ дика пересчета в соответствии с физическим смыслом процесса состоит из двух этапов: 1) расчет начального потока и спектра фото­ нов на уровне генерации (0.1 г -см"2) по потоку на уровне регистра­ ции; 2) расчет потока электронов по потоку тормозных фотонов. В настоящей работе рассмотрен первых этап, т. е. расчет прохо­ ждения рентгеновского излучения через верхние слои атмосферы. МЕТОДИКА РАСЧЕТА Поток и спектр фотонов в интервале энергий 10—500 кэв (а. = - ! ^ = 0 .0 2 - | - і ) при прохождении через атмосферу изме­ няются в результате комптоновского рассеяния и фотоэлектри­ ческого поглощения, причем один акт комптоновского рассея­ ния изменяет энергию фотона на небольшую величину. Это по­ зволяет пренебречь эффектом Комптона при регистрации на большой высоте ( < 6 г -см -2, т. е. меньше длины свободного про­ бега для эффекта Комптона в воздухе), а диаграмма направлен­ ности детектора достаточно узка и ориентирована вверх, что по­ зволяет пренебречь обратным потоком фотонов [1]. Однако часто потоки фотонов регистрируются на меньшей высоте [2, 3 ], причем обычно используются детекторы с широкой диаграммой напра­ вленности. В этом случае изменение энергии фотона при много­ кратном комптоновском рассеянии становится существенным, так как в рассматриваемом энергетическом интервале сечение вза­ имодействия фотоэлектрического поглощения резко растет с умень­ шением энергии. С другой стороны, при а 1 рассеяние ста­ новится томпсоновского типа; при этом вероятность больших 159