Комплексные исследования полярной ионосферы / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1970. – 184 с.

частиц в облаке. Явление распада ионизации в облаке Прояв­ ляется в уменьшении частоты экранирования и отклонения го­ ризонтальной составляющей магнитного поля от нормального уровня. Скорость протекания этих процессов имеет близкие значения, что еще раз подтверждает физическую общность двух явлений: бухтообразных возмущений и спорадических слоев Е. Различного вида корреляция между ними неоднократно иссле­ довалась [7]. Необходимо отметить, что, по мнению некоторых исследова­ телей, по наблюдаемому на одной станции изменению ионизации в слое Es нельзя однозначно определить, движется ли образо­ ванное облако или же изменяется его ионизация [11]. Однако приведенный здесь на рис. 2 , а временной ход fh Es не согласуется с этим утверждением: f b Es почти всегда начинается с максималь­ ной величины и затем постепенно уменьшается. Если бы такое изменение было обусловлено движением, то необходимо предпо­ ложить, что Es всегда образуется только над ионосферной стан­ цией, а не в стороне от нее. Кроме того, рассматриваемые спора­ дические слои имеют различные высоты в диапазоне 100—125 км, а ветер резко изменяется через интервалы высот 5—6 км [12, 13]. Таким образом, гипотеза изменения ионизации в облаке из-за движения не согласуется с однородной скоростью уменьшения ионизации для различных E s. Исходя из полученного эффективного коэффициента рекомби­ нации ( ~ 0 . 7 - 1 0 -8 см 3 -с ек ._1), подсчитаем плотность энергии корпускулярных потоков, создающих облака ионизации. Толщина ионизованного облака, согласно ракетным данным [14], не пре­ вышает 5 км. Расчеты сделаем для этой толщины, хотя более вероятно, что высокоширотные Es имеют толщину около 20 км. Тогда все величины пропорционально увеличатся. Скорость об­ разования заряженных частиц в вертикальном столбе где q = a.N2e. При низкой активности наиболее часто наблюдаются Es со значением электронной плотности 0 .5 -1 0 5 эл-см~3, при вы­ сокой — (І-г-2) 10 5 эл -см -3. Подставляя эти значения, получаем для Qmin= 8 . 75-10° (пар частиц) •см “ 3 -сек. и для (?11ах= 140• 10'} (пар частиц) • см - 3 -сек. Предполагая, что для образования одной пары заряженных частиц требуется 40 эв ( + 5 эв на потери), получим значение плотности потока энергии для низкой солнеч­ ной активности [15]: Ешіп^ 6 . 3 - 1 0 “4 э р г •см ~2- сек .-1 и для высо­ к о й — Z?max= l * 1 0 -2 эр г -см _ 2 -с ек ._1. Если ионизация произво­ дится электронами с энергиями —20 кэв [15], то необходимая плотность их потока для года минимума составит 1 . 75 - 104 э л Х X см_ 2 -сек ._1 и для года максимума — 2 . 8 - 10 г> эл •см - 2 -сек."1. 101