Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

Несмотря на важность и хорошее качество указанных выше экс­ периментов, они обладают одним существенным недостатком. Ми­ нимальная начальная энергия электронов (2 кэВ) слишком высока для того, чтобы в процессе переноса проявился достаточно заметно дискретный характер потерь энергии и рассеяния электронов. Этого недостатка лишен лабораторный эксперимент, описанный в работе [ 5 і ] . В нем измерялось пространственное распределение выделив­ шейся энергии потока электронов при прохождении через молекуляр­ ный азот. Диапазон начальных энергий варьировался от 3 0 0 эВ до 5 кэВ. Распределение выделившейся энергии, как и в предыду­ щих исследованиях, определялось по светимости эмиссии 3 9 1 . 4 нм ( 1KIG- Наиболее интересным и важным резуль­ татом этой работы является то, что величина экстраполированной длины пробега при начальных энергиях электронов, меньших 3 кэВ, заметно превышает экстраполированные пробеги, полученные из ( 5 . 8 ) . Авторы работы [ 5 1 } предложили аналитическое выражение для R э в диапазоне энергий 3 0 0 4 - 5 0 0 0 эВ (см . ( 5 . 9 ) ) . Еще одна работа, на которой необходимо остановиться, это экс­ перимент, описанный в [ 9 9 ] . В нем был измерен коэффициент обратного рассеяния (величина альбедопотока) потоков электронов с начальными энергиями от 1 0 0 эВ до 5 кэВ. В качестве погло­ тителя использовались воздух, молекулярные азот и кислород. Ко­ эффициент обратного рассеяния определялся из отношения степени ионизации, обусловленной обратнорассеянными электронами, к общей ионизации, вызванной потоком электронов. Таким образом, к основным характеристикам переноса электро­ нов в газовых средах, получаемых экспериментальным путем в ла­ бораторных условиях, относятся вертикальное (вдоль начального направления электронного пучка) распределение поверхностной яр­ кости свечения ионизованного газа и величина альбедоионизации. Перечисленные выше характеристики взаимодействия являются единственными, которые можно использовать в качестве прямого критерия для экспериментальной проверки результатов теоретическо­ го рассмотрения переноса электронов в газовых средах. Поместим в светящееся облако газа декартову систему коорди­ нат с началом в точке инжекции электронов и осью % , направлен­ ной вдоль первичного направления движения частиц. Установим связь между объемной яркостью излучения ( X , у , Ъ ), поверх ностной яркостью части слоя, локализованной на расстоянии V) Рассчитаем на основании методики, описанной в главе 4 , яр­ кость Ь ( Z. ), оценкой которой служит выражение ( 5 -1 7 ) ( 5 .1 8 ) 7 Заказ № 1 5 5 0 9 7