Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

ляѳтся и функция диссипации становится практически одной и той же для энергий Е QЭ 5 кэВ. В случае изотропного распределения качественных изменений в зависимости Я ( 7 ( , E q ) от начальной энергии не наблюдается, а при E q 5 1 кэВ функция диссипации утрачивает зависимость от начальной энергии. С.равним результаты расчетов 3. ( 7 у_, Е 0 ), полученные нами, с результатами экспериментальных и теоретических работ других авторов. Так как в различных исследованиях для нормировки ис­ пользовались разные интегральные пробеги, функции диссипации были приведены к общей нормировке на средние длины пробегов 'R ( Е о ), представленные в параграфе 5 . 2 . На рис. 5 . 1 2 показаны функции диссипации, рассчитанные раз­ личными авторами для мононаправленных потоков электронов с на­ чальными энергиями 5 0 0 , 1 0 0 0 и 5 0 0 0 эВ. При всех энергиях наблюдается хорошее согласие рассчитанных на основе нашего ал­ горитма и экспериментально полученных , Е q ). Как видно из рисунка, результаты работы [ 2 0 ] (штрихпунктирная линия), где функция диссипации была аппроксимирована выражением ' А , ( Е 0 ) к ЛЕ° )- А а (Е 0Х Сг(Е») ; 4 Ш . Е о ) = е х р А * , ( 5 . 1 4 ) удовлетворительно согласуются с экспериментом только при энер­ гиях Е 0 < 1 кэВ. В случае E q 2* ! кэВ использование функции диссипации из [ 2 0 ] приводит к значительным ошибкам. Штрихпунк­ тирная линия с двумя точками изображает функцию диссипации, представленную в работе [ 2 4 ] и описываемую выражением % ( X ) = 4 . 2 ^ е х р [ - ( ^ г + X.)] + 0 . 4 8 е х р ( - 1 7 . 4 X 1 ’3 7 ). ( 5 . 1 5 ) Эта функция сильно отличается от предложенной нами и от экспе­ риментально полученной на всех энергиях. Такие отличия можно понять, если учесть, что выражение ( 5 . 1 5 ) есть результат обоб­ щения данных экспериментальных работ по прохождению потоков частиц через тонкие металлические пленки, характер переноса элек­ тронов в которых значительно отличается от характера прохождения частиц в массивнвіх поглотителях. В заключение параграфа приведем аналитическое выражение, описывающее рассчитанные нами функции диссипации. Для удобства использования JL ( ^ » E q ) в случае потока с мононаправленным и изотропным начальными угловыми распределениями представлены одним и тем же выражением ^ ( і >£ 0) :=^ А А( Е о) X -ьА2,(Ео)] е х р [ А ъ ( Е 0):X , V А 4(Е 0]х ] . < 5. і в ) Коэффициенты А 1 - А ц для обоих угловых распределений и различных начальных энергий приведены в табл. 5 .3 95