Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

о 1.0 2.0 Рио. 5 . 1 1 , Функция диссипации энергии в молекулярном азоте. Кривые 1, 2 , 3 , 4 , 5 соответствуют моноэнергетическим распреде­ лениям электронов в источнике с E q = 50 , 1 0 0 , 5 0 0 , 1 0 0 0 , 5 0 0 0 эВ. а - угдовое распределение электронов в источнике моно- направлѳнное с 9 q =0; б - изотропное в нижней полусфере. дается рост как вероятности рассеяния на большие углы, приводя­ щий к значительному увеличению вклада в запасенную средой энергию потоков обратнорассеянных электронов, так и вероятности относительно больших потерь энергии в одном акте неупругого рас­ сеяния. Поэтому попытки непосредственно экстраполировать функции диссипации Д. (X , Eq ) , рассчитанные для переноса электронных пучков больших энергий в область малоэнергетичных потоков, могут вызвать большие ошибки, В данном параграфе рассмотрим функции диссипации, рассчитан­ ные для потоков с мононаправленным и изотропным в нижней полу­ сфере начальными угловыми распределениями и начальными энергия­ ми от 5 0 эВ до 1 0 кэВ. Остановимся на результатах, полученных для молекулярного азота, так как функции диссипации для O j а О практически не отличаются от jt ( X •El q ) для N g . Учитывая тот факт, что часть энергии первичного пучка выносит­ ся альбедопотоками, определим функцию диссипации следующим об­ разом: _ Е 0 [ 1 - Т е ( Е 0 )] ( 5 л з ) 93