Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

& 2 Экстраполированные длины R э ( Е q ) ( х1 0 , г. см- ) Т а б л и ц а 5. 1 Е 0 . эВ [5 1 ] [5 5 ] [ 7 4 ] [ю о ] [ і1 2 ] [ і 4 0 ] Расчет 5 0 - - - - - - 0 . 2 5 1 0 0 - - - - 0 . 3 7 0 . 3 3 0 . 4 0 3 0 0 1 . 0 6 - - - 1 . 2 5 1 . 13 1 . 0 7 5 0 0 2 . 1 3 - - - - 2 . 1 6 2 . 1 3 1 0 0 0 5 . 7 2 - - - 6 . 4 5 5 . 6 8 5 . 6 8 2 0 0 0 1 7 . 7 0 1 5 . 2 0 2 0 .6 0 - 1 8 . 6 0 1 7 . 3 0 1 7 . 4 0 5 0 0 0 8 3 . 0 0 7 1 . 9 0 7 7 . 2 0 7 6 . 5 0 9 1 . 5 0 8 3 . 4 0 7 6 . 8 0 Для сравнения на этом рисунке приведены результаты теоретичес­ ких расчетов из работ [ 1 1 2 ^ (плюсы) и [ 5 5 ] (треугольники). Численные значения Rэ , полученные различными авторами, пред­ ставлены в табл. 5 .1 . Несколько отличающиеся по сравнению с экс­ периментальными данными величины R э , полученные в [ 1 1 2 ] , по-видимому, объясняются неучетом углового рассеяния при неупру­ гих взаимодействиях, а в [ 5 5 ] - ухудшением точности приближения непрерывных потерь с уменьшением энергии. Пунктирная кривая на рис. 5 .5 описывается выражением R (Е 0)-і.аз -io~6E 01-е 1 * М d 17), 15.10) где R - в г-см~2 , а Е 0- в килоэлектронвольтах и представля­ ет собой аппроксимацию результатов расчета [ і і ] (на рис. 5 .5 представлены квадратиками), предложенную в работе [ 2 0 ] . Сплош­ ной линией 2 показаны результаты расчетов £?, полученные на основании алгоритма, описанного в главе 4 . Как уже указывалось в параграфе 5 .1 , определение экстраполи­ рованной длины пробега достаточно однозначно лишь в случае про­ хождения мононаправленного потока электронов с начальным углом Ѳ0 =О. Это особенно хорошо видно из рис. 5 .6 , представляющего функции пространственного распределения выделившейся энергии при прохождении в N ^ мононаправленных потоков электронов с различ­ ными начальными углами вторжения. Уже при 6ц = 4 5 ° сложно на графике функции W (Z ,E q ) однозначно найти линейный участок, экстраполяцией которого на ось Z определяется R 3 . то же справедливо и для потоков с изотропным начальным угловым рас­ пределением. 87