Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

'Цх10ь,эВ-г~І-смг 6 Рис. 5 . 4 . Функция W ( Ъ , E g ) для электронов с начальной энер­ гией 5 0 0 0 эВ. а, б - Е0 = 5 0 0 0 эВ. Остальные обозначения те же, что и на рис. 5 .2 . Функции \А/ ( E , E q ), как и следовало ожидать, сильно разли­ чаются в зависимости от углового распределения в источнике. Для изотропного начального распределения характерны отсутствие мак­ симума, более высокие абсолютные значения вблизи от источника и заметно меньшее проникновение электронов в поглотитель. Несмотря на то что интегральные длины пробегов электронов являются производными от W ( 2 . Ьр ) характеристиками, они до­ статочно важны при исследовании переноса электронов в атмосфере. Определяя глубину проникновения потоков, величина интегрального пробега непосредственно характеризует высотную протяженность области диссипации основной части энергии потока электронов. Вы­ раженная в единицах проходимой массы, она является удобным фи­ зическим параметром при построении нормализованной функции дис­ сипации энергии. Также использование интегральной длины пробега в качестве нормирующего параметра позволяет проводить сравнение различных характеристик переноса, измеренных или рассчитанных для различных поглотителей. Достаточно полный анализ данных по экстраполированным длинам пробегов, рассчитанных или полученных из экспериментальных работ для различных веществ, представлен в [ 9 2 ] . Мы не будем его повторять и остановимся на наиболее ин­ тересных для нас результатах. На рис. 5 .5 представлены данные различных авторов по инте­ гральным длинам пробегов R э и К . Кривая 1, описываемая вы­ ражением Я э ( Е 0 ) = 4 . 5 7 - 1 О " 6 Ео1 Л 5 ( 5 .8 ) 85