Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

w ( r , z JE 0 ) = j D W ( b , E 0 ) R ^ r } E 0 ) , ( 5 . 1 ) W( z . , E 0 ) = j f 1 Z X Г W ( г \ г , Е 0 ) у А г , ( 5 . 2 ) где О ^ ( ЛЕо)= [2.3С fW (ir*>aJE о _p - плотность газа. W ( 2. , Е q ) будем называть продольной функцией распределения выделившейся энергии, ( Y1 , Е 0 ) - радиальной функцией распределения, которые выражаются соответ­ ственно в эВ • г“ 1 • см^ и см- ^ Приведенное представление W ( V , Z, , Е q ) наиболее удобно при исследовании прохождения авроральных электронов в верхних слоях атмосферы Земли. Атмосферу в достаточно хорошем прибли­ жении можно считать плоскослоистой средой, пронизанной магнит­ ным полем. При этом магнитные силовые линии в полярных облас­ тях почти нормальны к поверхностям равных концентраций, состав­ ляющих атмосферу. Направляющее действие магнитного поля обеспе­ чивает азимутальную симметрию задачи независимо от вида началь­ ного углового распределения электронов. Кроме того, присутствие магнитного поля дает гарантию, что тонкий пучок электронов оста­ нется внутри цилиндра, осью которого является магнитная силовая линия, проходящая через источник электронов, а радиус в несколько раз больше ларморовского по крайней мере, пока гирочастота зна­ чительно превышает частоту столкновений электронов с частицами среды. Внутри этого цилиндра радиальная функция распределения R 2 ( У1 , Е 0 ) на любом расстоянии V будет приблизительно по­ стоянна. Спедовательно, для определения выделившейся в единице объема энергии W ( V , 2 , , Е q ) достаточно знать продольную функцию распределения W ( Z , Е q ). Если, как это принято в литературе, выразить расстояние Z в единицах проходимой мас­ сы - г /см ^ , мы получим W ( Z , Е о ), не зависящую от плотнос­ ти среды, и функция W (Г , Z , Е 0 ) для произвольной плотности JD ( £ ) будет определяться выражением (в эВ -см - ^) W (ѵ>, г ) = J > ( b ) W (Z ) . ( 5 .4 ) В дальнейшем под функцией пространственного распределения выде­ лившейся энергии мы будем понимать продольную функцию распреде­ ления W ( Е , Е о ). Интегральные длины пробегов являются произвольными от W ( Ъ ) характеристиками переноса, но в то же время несут достаточно важную самостоятельную информацию о прохождении потоков элек­ тронов в поглотителе. В современной литературе встречаются три 79