Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

^ = 1 I 2 ? V ^ = 1 - 2 f a ; 2) QL =='X''-\ + » если d. > 1 , то возвращаемся к пункту 1, иначе - ѵ 3 ) Намного сложнее решается проблема определения угла рассея­ ния при неупругих столкновениях. Сложность обусловлена прежде всего тем, что сведений о дифференциальных по углу рассеяния с е ­ чениях неупругого рассеяния недостаточно для того, чтобы восполь­ зоваться ими для построения моделирующих формул в широком диа­ пазоне энергий. Вывод о слабом влиянии рассеяния электронов при неупругих взаимодействиях на характеристики переноса, сделанный в [ 1 1 2 ] , нам представляется недостаточно обоснованным. Так, на ионизацию при энергиях электрона Е 5- 5 0 0 эВ приходится более 5 0 % столкновений, и исключение из модели переноса углового рассеяния в этом процессе может привести к значительным ошиб­ кам в определении пространственных характеристик переноса. В первом приближении, основываясь на отдельных данных по дифферен­ циальным сечениям возбуждения атомов и молекул атмосферных газов электронами и теоретических представлениях в рамках перво­ го борновскиго приближения [ 2 6 ] , оправданно описать угловое рас­ пределение при неупругих столкновениях по формулам, определяющим угловое рассеяние при упругих столкновениях. Однако такое при­ ближение также приводит к искажениям характеристик переноса (см. параграф 5 . 5 ) . Поэтому в нашей модели угловое распределе­ ние при неупругих столкновениях выделено в разряд подбираемых из сравнения с экспериментальными данными параметров. При этом вид функции, описывающей дифференциальное сечение неупругого рассеяния, задан в форме, полученной для упругих соударений, но только со сдвигом по оси энергий: _ А с > Ѵ і ( У > К Е ) ) ( 4 . 1 6 ) .а Ѵ oLY Конкретный вид функции -f (Е) будет приведен в параграфе 5 . 5 , где разработанная нами модель апробируется на результатах лабо­ раторного эксперимента. В связи с тем что в нашей модели учитывается перенос элек­ тронов всех поколений ионизационного каскада, возникает необходи­ мость в определении направления движения и энергии вторичных электронов, появившихся в процессе ионизации. Моделирующие фор­ мулы для расчета энергии Е <. вторичных электронов описаны в -параграфе 3 . 3 . Что касается направления движения, то, опираясь на экспериментальные данные [1 3 5 1 и численные исследования, показавшие незначительное влияние характера углового распределе­ ния вторичных электронов на характеристики переноса [ 1 1 2 ] , в нашей модели предполагается, что угловое распределение вторичных электронов изотропно в телесном угле 43С. 74