Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

РДѴ,Е) = Ь а к СЕ) ^ ДѴ,Е) АУ]. , о При этом, очевидно, вьшолняются условия г 57 AK(E > 0 ,E A K(E )= i, ]4 О Такое представление функции распределения ( Y , Е) позволяет для определения угла рассеяния т использовать так называемый принцип суперпозиций. Метод заключается в следующем. Сначала стандартным методом розыгрыша дискретной случайной величины с распределением РК=А^(Е) определяется конкретный член в пред­ ставлении ( 4 . 1 2 ) . Определив номер, который, например, равен W ., и решая уравнение V t = j ' ? U v ’ E ) A V > О определяем угол Y . Решая ( 4 . 1 4 ) относительно Y , получаем моделирующие формулы ^ получим функцию распределения ( Y , Е ) в виде COsf= / ( 4 . 1 5 ) К сожалению, для сечения упругого рассеяния электронов на атомарном кислороде не удалось получить представление, подобное представлению ( 4 . 1 0 ) . Поэтому угол Y при рассеянии на О определяется стандартными методами розыгрыша непрерывной слу­ чайной величины, описанными в литературе [ 2 8 , 4 2 ] . Перейдем теперь к определению азимутального угла % . Из экспериментальных данных и теоретических расчетов известно, что электрон при взаимодействии с частицами среды рассеивается рав­ новероятно в любом азимутальном направлении. Следовательно, угол X представляет собой случайную величину с равномерной в промежутке [О , 2 Х ] плотностью вероятности. Этот угол можно моделировать по формуле X. = 2 ,%% . Однако в расчетах необхо­ димо знать не сам угол X . а его синус и косинус. Поэтому для ускорения времени счета лучше воспользоваться процедурой, описан­ ной в 1_28]. В предложенном методе COS% и S ln X моделируются как координаты единичного вектора на плоскости по следующей схеме: 73