Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

Т а б л и ц а 3 . 6 Энергетические цены процессов ионизации О (в эВ) Е 0 ,кэВ Ч5 2Э 2 р Полная ионизация 0 .0 5 8 5 1 0 3 2 2 4 3 8 .5 1 0 6 6 71 1 4 7 2 8 Т а б л и ц а 3 . 7 Энергетические цены возбуждения квинтетных состояний О (в эВ) Е 0 > кэВ 1 и у р Z п C s ) i a 5j) zY l Пределы гЭ , г Р Общая сумма 0 .0 5 6 6 1 5 7 9 7 8 4 5 6 0 4 0 9 0 0 2 2 2 0 0 1 7 5 0 2 4 2 1 0 8 4 5 7 5 3 1 1 0 0 8 1 1 7 2 8 0 0 4 0 8 0 0 3 5 8 0 3 4 9 П р и м е ч а н и е . означает суммирование TlL L . Т а б л и ц а 3 . 8 Энергетические цены возбуждения триплетных (J P) состояний О (в эВ) Е_0,кэВ ( ^ ) Е ѵ г р 3 Р Пределы ZD , Z Р Сумма 0 .0 5 1 0 1 5 9 2 4 2 1 1 3 1 7 6 3 3 0 5 9 8 8 4 1 3 6 Вклад электронов различных поколений в формировании j -го состояния молекулы (или атома) рассчитывался по формуле і і к ( Е „ ) " Я і к ( . е 0) / р з к ( Е 0 ) > где - среднее число актов возбуждения j ~го состояния электронами к - г о поколения. На рис. 3 . 1 1 - 3 . 1 4 приведены примеры ЗЦц (&о) , рассчитанные для электронных состояний , 0 2 . О и их ионов, с различными типами асимптотической зависимости сечений их возбуждения в об­ ласти высоких энергий. Первой группе отвечают процессы, описы­ ваемые сечением с асимптотикой типа ЪаВЕ/Е, это процессы ионизации и дипольно-разрешенные переходы. Ко второй группе 63