Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

Рис. 3 .6 . Распределение энер­ гии по возбужденным термам молекулы О 2 ■ - один канал диссоциативной ионизации - 0 + + О. Расчеты были проведены с использованием аналитических представлений сечений рассея­ ния, представленных в главе 2. На рис. 3 .6 и 3 .7 приведены зависимости j ( Eq) для ос­ новных каналов возбуждения 0 2 - Все ( Eg) демонстрируют, как и в случае N стремление к постоянному значению при увеличении начальной энергии электрона. Из этих рисунков видно, что значительную часть энергии электроны ионизационного каскада в молекулярном кислороде расходуют на ионизацию. С рос­ том начальной энергии затраты на полную ионизацию возрастают, достигая при Е-о'* ЮО эВ более 50% . Аналогичное происходит . с затратами энергии на возбуждение отдельных уровней О^, что видно из приведенных рисунков. Исключение представляет основное состояние иона (Х^П д- ), для которого изменение 1^(Eq) подобно поведению затрат энергии, идущих на возбуждение электронных состояний О^- в отличие от ионизации суммарные по­ тери на возбуждение электронных состояний уменьшаются с увели­ чением начальной энергии с 5 7 % при Ь0^ 0 . 0 5 кэВ до 3 8 % при Е0^ 1 О кэВ. Потери энергии на возбуждение первых четырех колебательных уровней основного состояния составляют прибли­ зительно 2 .6 % при [Iq^ IO кэВ. Анализ распределения энергии по каналам ионизации показьюает, что самым энергоемким каналом является производство ионов О^, на которое и тратится около 38% при E q ^ IO кэВ. На долю диссоциативной ионизации приходится около 2 2% 'начальной энергии электрона. Полученные оценки показывают, что число молекулярных ионов О^, образованных пучком электронов, сравнимо с числом атомарных ионов 0 + ( 0 ^ / 0 + 1 .7 ) . При этом отношение О^ /0 + слабо зависит от начальной энергии электрона. Таким образом, при моделировании плазмохимических процессов в 0 2 і так же как и в N j , необходимо учитывать реакции с участием О 2 и 0 +. Среди электронных состояний самыми энергоемкими явля­ ются те, у которых пороги возбуждения локализованы в интервале 7 .14 -9 .5 эВ. На их долю приходится около 2 1 % при начальной энергии электрона, близкой к 1 0 кэВ. Электронные состояния с по­ рогами возбуждения в данном интервале формируют хорошо известный 58