Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

потерь энергии и появление электронов ионизационного каскада. Вероятность перехода частицы в конкретное возбужденное состоя­ ние, равно как и появление электрона нового поколения при иониза­ ции, определяются через соответствующие интегральные сечения рассеяния P jC 4 = < e l ( E ) / $ < 4 e l l E ) . ' 3 . 4 ) где интегральное сечение возбуждения j -го состояния (включая ионизацию). В случае перехода молекулы (атома) в возбужденное состояние считается, что электрон теряет энергию, равную потенциалу воз­ буждения соответствующего уровня W j . Энергия, теряемая электроном при ионизации, определяется выражением a E = 1 j +- Е ь , где l j - потенциал возбуждения j -г о состояния иона, Eg - энер­ гия рожденного при ионизации вторичного электрона. Вычисление энергии вторичного электрона Es , диапазон из­ менения которой по определению лежит в интервале ( E - I j ) / 2 , в методе Монте-Карло носит название моделирования („розыгры­ ша") случайной величины. Расчет Е основан на решении уравнения F ( E , E s ) = ? , ( 3 .5 ) где F (E , E s ) - функция распределения случайной величины Eg ; g - случайная величина, равномерно распределенная в интервале [О, 1 ] . Функции распределения F (E , Es ) для различных каналов ионизации выражаются через дифференциальные сечения ионизации: Es Р ( Е , Е 5)~ J S(E,Es)d.Es , о где СГ-L- суммарное сечение ионизации. Воспользовавшись аналитическими представлениями дифференци­ альных сечений ионизации N& , электронным ударом, приве­ денными в параграфе 2 .5 , решение ( 3 .5 ) можно записать в виде E s= r - t g J § [ a i" c t g r — - t - a^ct g y r j - a . r ’c t g ^ | +Т 0 ИЛИ E s= Etg arciq ' В работах [_15, 1 8 , 2 1 , 3 5 , HC fj ветвящийся процесс, обуслов­ ленный появлением в газе электронной лавины, обрабатывается 51