Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

потока. Получим выражение оценки, средней по объему, скорости образования возбужденных частиц в случае произвольного потока F ( E q ) инжектированных в газ электронов. Исходя из определения энергетической иены ( 3 .1 ) , для однокомпонентного газа можно написать следующее выражение: „ . . j f W 4 F Q i “ V J 8 j ( E 0 ) d ° ’ 0 где й - поперечное сечение окна, через которое инжектируются электроны; V - объем, заполненный возбужденным газом. Однако для широкого круга прикладных задач и методик диагно­ стики параметров ионосферной плазмы недостаточно знания только средней по объему опенки Q j. Существенным звеном становится необходимость получения этих величин на различных расстояниях от места локализации источника электронов. Представим, что пучок электронов впрыскивается в газ вдоль выделенного направления Z. Введем понятие дифференциальной энергетической цены _ W ( . z Q j NjC*) 5 где W ( Z ) - энергия, выделившаяся в слое единичной толщины, локализованном перпендикулярно к оси Ъ на расстоянии ъ от источника; Nj (Z ) - число частиц в j -м возбужденном состо­ янии, образовавшихся в данном слое. Характер связи между и дифференциальной ценой Д £ j можно установить в приближении непрерывного замедления тормозящихся электронов: Д^з ~ d E V £ j / Ej L £ 3 d E J Воспользовавшись определением функции диссипации энергии X ( Ц ) (см. далее параграф 5 .4 ) и принимая во внимание слабую зависи­ мость £ от энергии (параграфы 3 .4 и 3 . 5 ) , можно получить приближенное выражение для расчета Qj ( Ъ ) в случае произволь­ ного потока F (Е о ) электронов, инжектированных в однокомпо­ нентный газ: Q i ^ = A£ j (E0) j E0FR ( E J Я ( Л ’ Е ° ) І Е о> ( 3 . 2 ) О где JD ( Ъ ) - плотность газа в слое на расстоянии Ъ от источ­ ника. Все предыдущие рассуждения относились к случаю однокомпо­ нентной среды. Ионосфера представляет собой сугубо многокомпо­ нентный газ. При этом энергетические цены будут зависеть не 4 Заказ № 1 5 5 0 49