Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

Рис. 2 .2 6 . Дифференциальные сечения упругого рассеяния электро­ нов и С> 2 - 1 - 5 - аппроксимация, согласно ( 2 .1 0 ) ; номера 1, 2, 3 , 4 , 5 со­ ответствуют энергиям 1 0 , 2 0 , 1 0 0 , 5 0 0 , 1 0 0 0 эВ; плюсы - ре­ зультаты работы [ і 5 9 ] ; светлые кружки - [ 1 0 5 ] ; черные кружки - [ 1 6 5 ] ; треугольники - £ 8 1 ]; светлые квадраты - [1 1 4 ]', черные квадраты - [ 1 8 4 ] ; крестики - [ 6 3 , 6 4 ] . проходит область, рассмотренную в работах [ 5 4 , 5 5 , 9 8 ] (кри­ вая 3 ) , и наконец, при Е £ -»оо ^ ( е ) асимптотически стремит­ ся к ( 2 .1 1 ) (кривая 4 ) . Зависимость п а р а м е т р о в Ъ ( Е ) отра­ жена на рис. 2 .2 5 . Рис. 2 .2 6 показывает соответствие эксперимен­ тальных данных аналитическим представлениям ( 2 . 1 0 ) дифференциаль­ ных сечений упругого рассеяния электронов на N j и 0 2 * Раз­ личные варианты аппроксимации параметров (Е) и Г) (Е) при­ ведены в £13, 1 4 ] . 2 .5 . Дифференциальные сечения ионизации В процессе ионизации вероятность образования вторичного элект­ рона с энергией Е 3 определяется дифференциальным сечением ионизации £) (Е, Es ), где E s - энергия вторичного электрона. Результаты измерений 5 (Е, E s ) молекул и С >2 были пред­ ставлены в [ 1 3 4 ] для электронов с энергиями от 0 ,1 до 2 кэВ. Анализ этих результатов показал, что форму энергетической зави­ симости S (Е, E g ) от E s в пределах 20% можно считать неза­ висимой от энергии первичного электрона. В работе [ 1 3 4 ] S (Е, Eg ) было аппроксимировано выражением £ ( £ , £ 3 ) = - ^ Es 5 ( 2 . 1 2 ) 44