Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

1Q~11 I ' l ' i i _______I____I__I I 11 u J _______1— I— I I I 11 il-----------1— I— I 1 1 1111--------- 100 101 10 2 103 Е,зв Рис. 2 .1 5 . Суммарное сечение рассеяния электронов молекулярным кислородом. Плюсы - результаты работы [ 1 7 2 ] ; светлые кружки - [ 1 5 1 ] ; черные кружки - [ 7 8 ] ; пунктир - [ 6 6 ] ; сплошная линия - расчет, согласно аналитическим представлениям. 2 .2 .6 . П о л н о е с е ч е н и е р а с с е я н и я Полное сечение рассеяния 6 ^ 0 ^Ш) электронов молекулярным кис­ лородом, полученное в ряде экспериментов [ 6 6 , 7 8 , 1 5 1 , 1 7 2 , 1 8 8 ] , представлено на рис. 2 .1 5 . Здесь же сплошной линией пока­ зано полное сечение, рассчитанное в соответствии с аналитически­ ми представлениями. 2 .3 . Рассеяние электронов на молекулярном азоте Молекула азота - одна из наиболее изученных методами электрон­ ной спектроскопии молекул. Полнота имеющихся экспериментальных данных об интегральных и дифференциальных сечениях рассеяния электронов позволяет использовать молекулярный азот в качестве „эталонного" газа для моделирования процесса переноса и расчета характеристик взаимодействия электронных пучков с газовыми по­ глотителями. Подробную библиографию по затронутым в этом парагра­ фе вопросам можно найти в обзорных работах [ 1 9 , 4 6 , 1 0 9 ] . 2 .3 .1 . У п р у г о е р а с с е я н и е Энергетическая зависимость сечения упругого рассеяния электронов молекулой азота носит в области энергий больше 4 эВ плавный характер и подтверждена находящимися в хорошем согла­ сии экспериментальными результатами [ 6 3 , 8 1 , 1 1 4 , 1 5 9 , 1 6 5 ] . 30