Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

d , M’**см* Рис. 2 .1 2 . Сечение диссоциативного прилипания. 1, 2, 3 , 4 - результаты соответственно работ [ 3 , 1 5 4 , 1 4 3 , 4 9 ] . и не может играть существенной роли в общем балансе потерь энергии. Однако необходимо отметить, что данный процесс может протекать примерно в 3 .5 раза интенсивнее [ 1 5 5 ] , если молекулы О 2 находятся не в основном, а в возбужденном сх* Д д - состоянии. 2 .2 .5 . И о н и з а ц и я Основными ионами, рождающимися в процессе ионизации, являются О^ > 0 + и 0*2 • Большая часть работ относится к измерению сум­ марных сечений ионизации. Результаты, полученные в [ 4 9 , 7 5 , 1 4 2 , 1 5 3 , 1 5 4 , 1 7 3 ] , находятся в удовлетворительном согласии друг с другом и представлены на рис. 2 .1 3 . В качестве исходных данных для определения параметров аппроксимации ( 2 .7 ) были использованы результаты [ 1 4 2 ] как охватывающие наибольший интервал энергий. Значения параметров представлены в табл. 2 .1 1 . Экспериментальное определение сечений ионизации, связанных с образованием конкретных продуктов ионизации О 2 , 0 + (диссоциа­ тивная ионизация) и О ^ . проведено в работах [ 1 2 6 , 1 4 4 ] . Сум­ марное сечение диссоциативной ионизации, взятое из работы [1 4 4 ], представлено на рис. 2 .1 3 . Сечения ионизации, связанные с обра­ зованием 0+2 и , были псілучены в [ 1 2 6 ] . Энергетическая зависимость этих сечений также представлена на рис. 2 .1 3 . Сум­ марное сечение, соответствующее процессу с образованием О* + + О 2 I можно получить из данных [ 1 4 2 , 1 4 4 ] , если из сечения полной ионизации вычесть сечение диссоциативной ионизации. По­ лученная разница, приведенная на рис. 2 .1 3 (кривая 3 ) , демонстри­ рует хорошее согласие с результатами работы [ 1 2 6 ] . 27