Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

Т а б л и ц а 2. 9 Параметры ( 2 .9 ) для СВ континуума Шумана-Рунге Состо­ яние W, эВ а 0 а -t а г а 3 Ео> эВ А В Конти­ нуум Шума­ на- Рунге 7 .1 - 8 . 9 7 6 1 2 .2 3 - 4 . 7 1 6 0 . 7 3 6 8 - 0 . 0 4 1 9 7 1 0 0 4 1 . 5 0 .2 9 4 Т а б л и ц а 2 .1 0 Параметры (2 .9 ) для СВ состояний С > 2 с порогами возбуждения в интервале 9 .7 4 ,1 2 .1 эВ Состо­ яние W, эВ а о а і CL-, а ь а 4 эВ А В 9 .7 т 1 2 . 1 эВ 9 .7 2 0 .0 6 - 1 8 . 0 6 .2 2 3 - 0 . 9 8 5 4 0 . 0 5 7 6 1 0 0 1 0 . 0 0 . 1 5 6 В диапазоне потерь энергии 9 .74 -12 .1 эВ наблюдаются два силь­ ных и пять слабых пиков, центрированных на 9 .7 , 1 0 .2 9 , 1 0 .6 0 , 1 0 .7 6 , 1 1 .0 3 , 1 1 .2 4 , 1 1 .4 6 эВ. Первые три пика получили на­ звания длинной ( l o n g e s t ) , второй ( s e c o n d ) и третьей ( t h i r d ) полос. В работе [1 8 4 ] было показано, что дифференциальные сече­ ния рассеяния, соответствующие возбуждению с потерями энергии в интервале 9 . 7 f l 2 . 1 эВ, имеют форму угловой зависимости, иден­ тичную форме сечений для перехода в континуум Шумана-Рунге. Поэтому в качестве аппроксимационной формулы было взято выра­ жение ( 2 . 9 ) , параметры которого даны в табл. 2 .1 0 . Полученные в [ 1 7 9 , 1 8 4 ] результаты приведены на рис. 2 .1 1 . Там же сплош­ ной линией изображено сечение в соответствии с аналитическим предс тавлением ( 2 . 9 ) . 2 .2 .4 . Д и с с о ц и а т и в н о е п р и л и п а н и е Диссоциативное прилипание для молекул протекает через проме­ жуточное состояние иона О 2 И имеет резонансный характер. Инте­ гральные сечения данного процесса были исследованы рядом авто­ ров [ З , 4 9 , 1 4 3 , 1 5 4 ] и проанализированы в обзоре [ 7 ] . Энергетическая зависимость сечения диссоциативного прилипания приведена на рис. 2 .1 2 . По абсолютной величине сечение этого процесса относительно мало (порядка 1 . 5 ' 1 0 - 1 8 см^ в максимуме) 26