Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

Примеры высотного распределения Ѵч/ ( И , Eq), рассчитанные для электронов с Е ф=100, 500, 1000 и 5000. эВ при наличии1, или отсутствии дипольного магнитного поля, представлены на рис. 7 . 3 . Иа рисунка видно, что в диапазоне высот, где локализо­ вана основная часть, выделившейся в атмосфере энергии, включе­ ние магнитного поля не оказывает существенного влияния на \Ѵ( Н, Е0 ) для электронных пучков с Ѳ=0. Различия начинают про­ являться лишь на больших высотах, где W ( In, Е ) на порядок меньше W ("In, EQ) в максимуме профиля, и в очень узком интер­ вале в районе нижнего края \А/ (Ѵъ* Е ). Для потоков электронов с изотропным распределением в источнике основной эффект магнит­ ного поля в первую очередь проявляется в абсолютном уменьшении \А/ (Ѵі, Е ) во всем диапазоне высот. Детально влияние дипольно­ го магнитного поля на характер высотного распределения выделив­ шейся в атмосфере энергии можно проиллюстрировать высотным распределением относительного отклонения, определенного как a("u г W a C h J, E o ) - W C V L » E 0') W b O , , E 0) где W E>( H > Eq ) и W (Ч, Е ) - функции высотного распределе­ ния выделившейся в атмосфере энергии при наличии и отсутствии дипольного магнитного поля. Высотные профили Д ( Ѵ і , Eq ) д л я W b( K , Е ) и W ( Y l , EQ), приведенных на рис. 7 . 3 , представлены на рис. ~Р. 4. ° Рассмотрим возможность использования выражений ( 5 . 1 2 ) и ( 5 . 1 3 ) , полученных в отсутствие магнитного поля, в расчетах вы­ сотного распределения выделившейся в атмосфере Земли энергии. Как указывалось выше, для мононаправленного начального потока с Qg=0 в области высот, где выделяется основная часть запасен­ ной в пучке энергии, влияние магнитного поля Земли на функцию W (И , Е0 ) мало (не превышает 1 5%) . Поэтому при решении за ­ дач ионосферной физики его можно не учитывать. В случае изо­ тропного питч-углового распределения в источнике из расчетов вид­ но, что учет соответствующей величины альбедопото|са позволяет использовать ( 5 . 1 3 ) для приближенного расчета ( Vl, EQ) в атмосфере Земли при наличии дипольного магнитного поля: o ) = T 5 ^ [ 1 - T e ( E „ ) ] 1 U > E o ). <7-3 > т в где I jr(E0 ) - альбедопоток по энергии, рассчитанный при наличии дипольного магнитного поля; R ( Е0) и jt (X *Е о) ~ характе­ ристики, определенные для газовой среды в его отсутствие. Использование выражения ( 7 . 3 ) приводит к относительной ошиб­ ке, не превышающей 1 5 % во всем диапазоне высот для электронов с начальными энергиями E q -^IOO эВ.