Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

-і_I A,JLili nr 10 ' Е.эВ _J_ 1,1,1 III A 102 10я Рис. 1 .3 . Сечения торможения электронов в молекулярном азоте. Сплошные линии: 1 и 1г —сечения торможения при возбуждении вращательных степеней свободы; 2 , 3 , 4 - возбуждение колебаний, электронных состояний і\Іг и ионизация соответственно; 5 - упру­ гие соударения. Пунктир - сечение торможения при электрон-элек- тронном рассеянии. L e e (E> = _ _ 3 . 1 - 1 0 Е -12 ( 1 .5 ) где Е выражено в электронвольтах. Из ( 1 .5 ) следует, что L е е в широком диапазоне энергий значительно превышает сечение торможения всех типов неупругих взаимодействий, рассмотренных выше. Необходимость учета данного канала торможения будет определяться степенью ионизации газа, т.е. отношением п е /СЫН . где Ѵъе - концентрация свободных электронов, LN] - концентрация нейтралов в газе. Обозначим че­ рез Ъ ( Е ) суммарное сечение торможения электронов на всех нейтральных частицах газа. Определив потери энергии электрона при прохождении им единицы пути, получим условие, при котором можно пренебречь электрон-электронным рассеянием как каналом потери энергии: L ее L , тЦ <<3- • LN] ( 1 . 6 ) 11