Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

ТЕ 0.6 05 0.4 0.3 0.2 ai Рис. 7 .2 . Интегральный аль- бедопоток Т ,- ( Ер,). Ь Сплошные линии - расчет с учетом дипольного магнитного поля, пунктир - без его учета. 1 - мононаправленный началь­ ный поток с 0о=О; 2 - изотроп­ ный в нижней полусфере на­ чальный поток. О1 I IMil I i I I III ll____ I __ L 1 . L U . U J 10 10' Ео.эВ (0 где R ( Ъ ) - ларморовский радиус электрона. Проделав несложные преобразования, можно получить Здесь V - скорость электрона, 6 - его заряд. 7 . 2 . Особенности интегральных характеристик переноса авроральных электронов при наличии дипольного магнитного поля Особенности влияния геомагнитного поля на характеристики перено­ са электронов в атмосфере Земли рассмотрим на примерах функции высотного распределения выделившейся в атмосфере энергии W ( k , Eq ) и величины альбедопотока Tg ( E 0 ). Напомним, что W (W-, Ео )*и Т £ (Е0 ) являются одними из основных характерис­ тик переноса электронов в газовых средах (см. главу 5 ) и находят самое широкое применение в решении задач физики возмущенной полярной ионосферы. Представленные ниже результаты расчетов по­ лучены для моноэнергетических пучков электронов с двумя типами питч-угловых распределений в источнике; мононаправленными с 6 о=0 и изотропным в нижней полусфере. На рис. 7 .2 построены энергетические зависимости величины альбедопотока. Из рисунка видно, что даже при Ѳ 0=О включение магнитного поля приводит к 1 2 7