Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

4 ) магнитное поле меняется по дипольному закону. С учетом приведенных предположений при определении длины свободного пробега между двумя последовательными соударениями интегрирование в ( 4 . 5 ) вдоль траектории движения электрона мож­ но заменить интегрированием вдоль вертикальной оси Ъ. В этом случае, как видно из рис. 7 . 1 , уравнение для определения длины свободного пробега примет вид ,2 , ( 7 . 1 ) где (E ) “ полное сечение рассеяния электронов на І -м га­ зе? [Ni(2.')J " высотное распределение концентрации "Ь-го газа; Ѳ (7і ) - питч-угол электрона. Изменение питч-угла в зависимости от координаты 2. легко определить из первого адиабатического инварианта: S^n ® ' (7,2) Подставив ( 7 . 2 ) в ( 7 . 1 ) , получим уравнение для определения коор­ динаты 2 точки, в которой произошло столкновение электрона с нейтральной частицей среды при наличии дипольного магнитного по­ ля. Отметим, что уравнение ( 7 . 1 ) легко обобщается и для случая движения электрона в многокомпонентной модели атмосферы. На­ правляющие косинусы вектора скорости электрона GJ в точке соударения будут равны и и — 0 ( г н ) “ 5 (.Ч’н + й ^ ) , где A 'f - приращение азимутального угла на длине свободного про­ бега з а счет циклотронного вращения. Для определения обратимся к рис. 7 . 1 , из которого видно, что d l - cLi I cos Ѳ (гн). С другой стороны, d s i n G ^ ) ’ 126