Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

Рис. 7 .1 . Схема расчета длины свободного пробега при наличии дипольного маг­ нитного поля. численном моделировании фи­ зических процессов в различ­ ных моделях нейтральной ат­ мосферы Земли. Однако сле­ дует учитывать то обстоятель­ ство, что полученные харак­ теристики переноса, если их применять к реальной атмо­ сфере Земли, полностью справедливы только при усло­ вии движения электронов в постоянном и безградиентном магнитном поле. Данное з а ­ мечание относится также и к большинству аналогичных результатов, полученных другими авто­ рами как* экспериментальным, так и теоретическим путем [ 5 1 , 5 4 , 1 0 0 , І б б ] . Степень влияния магнитного поля Земли на электронные траек­ тории связана в первую очередь с учетом градиентных дрейфов и изменением питч-углов электронов на длине свободного пробега между двумя последовательными столкновениями с частицами по­ глощающей среды. В работе [ 1 2 ] были получены оценки дрейфа электронов на длине свободного пробега за счет Ѵ^В и кривизны силовых линий, которые позволяют пренебречь данными эффектами при расчетах характеристик торможения на высотах К < 1 0 0 0 км. В этой же работе была предпринята попытка учета изменения питч- угла электрона при его движении из источника до первого соударе­ ния и получено как следствие значительное возрастание альбедопо- токов. По-видимому, следующим шагом в исследовании влияния магнитного поля Земли на тормозные характеристики переноса ав­ роральных электронов должен явиться строгий учет движения элект­ ронов в дипольном поле до полного их торможения в атмосфере. Данному вопросу и посвящена настоящая глава. Рассмотрим перенос электронов в атмосфере Земли при следую­ щих предположениях: 1 ) атмосфера представляет собой плоскослоистую полубесконеч- ную газовую среду с верхней границей, локализованной на высоте 7 0 0 км; 2 ) атмосфера является трехкомпонентной средой, состоящей из N 2 > О 2 и О с плотностью, распределенной в соответствии с моделью нейтральной атмосферы [Ю 2 ]; 3 ) силовые линии магнитного поля перпендикулярны к поверх­ ностям равных концентраций, поперечный градиент K?jB=0, радиус кривизны равен бесконечности; 1 2 5