Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

CE) ^ T - 3 v 33 ( 1 . 1 ) где Сх,1Г1- - сечения возбуждения соответствующего уровня, "Wy,.,-- P j U j J Г,ип пороги возбуждения. В случае ионизации CE.-I)уа ( l + E:s ) ^ ( E;’ E s ) d -E S - ( 1 . 2 ) О Здесь S (E , Е 5 ) - дифференциальное сечение ионизации, I - по­ тенциал ионизации, E g - энергия вторичного электрона. Для упругих столкновений электронов с нейтралами максималь- Jei' т. М ная оценка L et(E) будет выглядеть так: 4 v ( E ) = ^ f f « . ( E ) E , ( 1 .3 ) где Ѵгг и М - масса электрона и нейтральной частицы соответ­ ственно. На рис. 1 .3 в качестве примера приведены сечения торможения для неупругих столкновений электрона с молекулярным азотом. Се­ чение торможения для неупругого взаимодействия, приводящего к возбуждению вращательных степеней свободы, было рассчитано на основе сечений возбуждения, полученных в £ 3 0 , 9 1 ] (кривые 1 и і ' соответственно). Используя для энергии вращательных уровней выражение Е 3 = ВО ( 3 + 1 ), где Б - вращательная постоянная, для Nа равная 2 .5 • 1 0 - ^ эВ, и учитывая, что наиболее существен­ ные при малой энергии электронов переходы 3 ~4*’3 + 2 , получим Ъ Д Е 1 ) ~ 6 е Г о , . ( Е ) В . ( 1 .4 ) Знак плюс на рис. 1 .3 соответствует 1-іе е , рассчитанному на ос­ нове экспериментальных измерений сечений возбуждения вращатель­ ных уровней [ 1 1 6 ] . Несмотря на большие значения 6 ^ 2 * которые в максимуме составляют величину порядка 9 * 1 0 “ 1® см^, сечение торможения не превосходит 1 0 - 1 8 эВ -см^ , что связано с крайне малыми порогами возбуждения вращательных уровней. Сечения тор­ можения, соответствующие возбуждению колебательных и электрон­ ных состояний, а также ионизации Ng и упругому рассеянию элек­ тронов (кривые 2 - 5 ) , рассчитаны на основе сечений, приведенных в главе 2 данной работы. Из рис. 1 .3 видно, что в области энер­ гий больше 1 эВ потери энергии электронов, идущие на ионизацию и возбуждение колебательных и электронных состояний, являются доминирующими. На рис. 1 .3 также приведено сечение торможения I-Je e , соот­ ветствующее электрон-электронным столкновениям (пунктир). Для расчета 1 j е е было использовано выражение, полученное в [ 1 5 б ] : 1 0