Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

2 0 0 км в модели нейтральной атмосферы С Ш А -1 9 6 5 для источ­ ника, локализованного на высоте 4 0 0 км,соответствует пройден­ ной массе 1 . 0 8 - 1 0 “® г-см ~2 . Данная масса в долях длины экстраполированного пробега R ^ для мононаправленного потока электронов с ^О= 0 составляет величину 2 / Я э ~ 0 . 5 . 6 .5 . Особенности структуры энергетических спектров в интервале 1 0 4-100 эВ Большое значение для апробации теоретических моделей переноса электронов в атмосферных газах могли бы играть результаты одновременных измерений энергетических спектров авроральных электронов на разных высотах в достаточно широком энергетиче­ ском интервале при заданном (или измеренном) потоке высыпаю­ щихся электронов. Отсутствие экспериментальной информации данно­ го типа вынуждает исследователей привлекать для проверки теоре­ тических моделей результаты отдельных, носящих фрагментарный характер измерений. На рис. 6 ,1 0 приведен дифференциальный поток обратнорассеян­ ных электронов F t ( Е ) , зарегистрированный с борта ракеты, за ­ пущенной в область дуги полярного сияния с интенсивностью эмис­ сии X 5 5 7 .7 нм (О, ) порядка 4 0 kR [ 1 2 4 ] . Сплошной кривой представлены результаты расчета F К Е ) методом статис­ тических испытаний, пунктирная кривая соответствует результатам, полученным в [ 1 2 4 ] путем решения кинетического уравнения в рамках многопотокового приближения. Оба расчета проведены .для одного и того же первичного потока F И Е ) , измеренного ракетой. Из рисунка видно, что F t ( Е ), рассчитанный методом статистиче­ ских испытаний, демонстрирует хорошее согласие с эксперименталь­ ными данными. В параграфе 6 .2 обращалось внимание на тот факт, что экспери­ ментальные данные свидетельствуют о наличии определенной осо­ бенности в структуре дифференциального потока F ( Е) в интер­ вале энергий ЮтІОО эВ [ 5 2 , 8 7 , 1 3 7 , 1 3 9 , 1 5 8 ] . Эта особен­ ность заключается в том, что кривая F ( Е ) как бы испытывает излом в области энергий 20-?30 эВ. Очевидно, что в столкновительиых моделях переноса структура F ( Е ) будет в первую очередь определяться точностью учета дискретного характера потерь энергии электронами при неупругих столкновениях всех типов (возбуждение, ионизация). Особую важ­ ность учет дискретности потерь энергии приобретает в диапазоне малых энергий электронов, когда потери энергии сравнимы с энер­ гией провзаимодействовавшего электрона. Столкновительная модель, представленная в главе 4 , реализует учет вероятностного характера потерь энергии электронов в каж­ дом индивидуальном акте рассеяния, являясь по сути точной ими­ тацией реального процесса торможения электронов в газе. Посмот­ рим, приводит к каким-либо структурным особенностям дифферен­ циального потока F ( Е ) в интервале lO-f-lOO эВ корректный учет 114