Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

Fgi( E , X ) > которые достигают определенного уровня насыщения и снова начинают уменьшаться с дальнейшим ростом X . Перманент­ ное уменьшение F^i ’l' ( Е , X) характерно только для электронов с энергиями E q - Отметим, что для потоков, направленных в верх­ нюю полусферу, форма и поведение энергетических спектров Ь<Л( t , X ) аналогичны Fg } ( Е , X ,) • Рис. 6 .5 позволяет более детально рассмотреть характер изме­ нения величины дифференциального потока в различных энергетиче­ ских интервалах в зависимости от глубины проникновения первично­ го потока в газ. Приведенный на рисунке пример иллюстрирует по­ ведение Е в шести энергетических интервалах для первичного потока электронов, инжектируемых в нижнюю полусферу, с Е0=1 кэВ и двумя типами угловых распределений в источнике - мононаправленными ( Ѳд=0) и изотропным в нижней полусфере. Общие особенности формы и динамики энергетических спектров, сформированных в процессе переноса электронов в газе, легко по­ нять, исходя из характера процессов неупругих взаимодействий, заложенных в рассматриваемой нами столкновительной модели. Ио­ низационные процессы являются источниками электронов ионизацион­ ного каскада. Эти электроны, всю совокупность которых мы усло­ вились называть вторичными электронами, рождаются непосредст­ венно в поглотителе и являются доминирующим источником потока, формирующего энергетический спектр в области малых энергий от О до E ^ E q / 2 . К другой совокупности электронов относятся пер­ вичные электроны, растратившие свою энергию в неупругих соуда­ рениях. Их принято именовать деградированными первичными элект­ ронами. Деградированные первичные электроны как бы заплывают в область малых энергий справа, формируя максвелловскую часть энергетического спектра с максимумом, локализованным при Е^ Е 0 Суперпозиция потоков вторичных и деградированных первичных элек­ тронов и образует наблюдаемые в эксперименте и получаемые в теоретических расчетах дифференциальные потоки. На рис. 6 .6 при­ ведены результаты расчета энергетических спектров электронов, сформированных в молекулярном азоте моноэнергетическими пучка­ ми первичных электронов с Е 0=0.1, 0 .5 , 1 и 5 кэВ. Первичный пучок инжектировали в нижнюю полусферу мононаправленным f Ѳ0= = 0 ) и изотропным. Из рисунка видно, что на малых глубинах про­ никновения пучка в газ форма малоэнергетической части спектра практически полностью обусловлена электронами ионизационного каскада. В области минимума (( Е ,тО доминирующими являют­ ся потоки деградированных первичных электронов. Количественный вклад вторичных и деградированных первичных электронов в величи­ ну суммарного дифференциального потока в различных энергети­ ческих интервалах и на разных глубинах проникновения первичного потока в поглотитель можно охарактеризовать отношением V : ^ (ЕД )= Г 3(ЕД )/Г(Е ,7< .), где F<J ( Е , X ) - дифференциальный поток вторичных электронов на глубине проникновения , На рис. 6 .7 приведены примеры 1 1 0