Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

Or 0 = 0 IDH --------------- 1 ________I________ I________L. ________I________ 1 ________I_____ 0 0.1 0Л OS 08 0 0.2 0Л 0.6 x Рис. 6 .5 . Изменение дифференциального потока электронов в зави­ симости от глубины проникновения в поглотитель. Энергетический интервал, эВ: 1 - 9 0 0 * 1 0 0 0 , 2 - 6 0 0 * 7 0 0 , 3 - 2 0 0 * 2 5 0 , 4 - 6 0 * 7 0 , 5 - 1 6 * 1 8 , 6 - 1 0 * 1 1 . где T t g - единичный вектор, нормальный к элементу площадки d S . Из выражений ( 6 .2 ) и ( 6 .3 ) видно, что если учитывать пересече­ ние электронами поверхности S с весом 1 / ) ( ( j J ."П-с* ) | , то мы получим опенку интеграла ( 6 .2 ) . Воспользуемся системой координат, описанной в параграфе 5 .2 . Поверхность £ , на которой будет производиться опенка интегра­ ла ( 6 .2 ) , представим в виде бесконечно протяженной плоскости S а , перпендикулярной к оси Н. . Начальные параметры инжекти­ руемого в газ потока Г0 ( Е0, Ѳо ) зададим в соответствии с вы­ ражением ( 5 .7 ) . Все расчеты будут проведены в молекулярном азоте. Введем следующие обозначения: Е , Е ) - энергетический спектр электронного потока, направленного в нижнюю полусферу, т.е. проинтегрированного по Ь от О до 9 0 ° ; Fg1 ( Е , Ъ ) - то же в верхнюю полусферу, т.е. проинтегрированного по Ѳ от 9 0 до 180.°. Параметр Z определяет глубину проникновения по­ тока вдоль оси Z и выражается обычно в г -см -2 . В ряде случаев на графиках вместо 2 будет использоваться параметр"^, определяющий глубину проникновения в долях экстраполированной длины пробега: X = Ъ / R^ . На рис. 6 .4 приведены примеры, дающие общее представление о форме Fg і ( Е , "X. ) на различных расстояниях от источника пер­ вичных электронов. Расчеты были выполнены для моноэнергетиче- ских потоков электронов с E q=0.3 и 5 кэВ, инжектированных в нижнюю полусферу с %=0. Электронные траектории моделировались методом Монте-Карло в рамках модели, описанной в главе 4 . 1 0 6