Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

Рис. 6 .3 . Распределение спектрального индекса ^ Еэо]. особенности поведения F ( Е ) в интервале 1 СЦ-10 0 эВ. В работе [ 1 3 7 ] были вы­ сказаны предположения и получены результаты, говоря­ щие о том, что наблюдае­ мый излом и малые спект­ ральные индексы ( 1^ 2 ,1~ 1) могут быть объяснены при­ влечением коллективных про­ цессов взаимодействия элек­ тронного потока с поглощаю­ щей средой. 6 .3 . Роль вторичных электронов в формировании энергетических спектров Рассмотрим особенности динамики и структуры энергетических спектров электронных потоков, рассчитанных методом прямого мо­ делирования процесса переноса электронов в газовых средах. Ис­ пользование метода статистических испытаний позволяет избежать ошибок, связанных с применением приближенных методов решения кинетических уравнений переноса, и получить количественные оцен­ ки роли электронов ионизационного каскада и деградированных пер­ вичных электронов в формировании различных участков энергетиче­ ского спектра. Расчет локальных оценок дифференциальных характеристик пото­ ка частиц методом прямого моделирования крайне неэффективен, так как приводит к необходимости реализации очень большого чис­ ла электронных траекторий. Поэтому ограничимся интегральной (по выделенной поверхности S ) оценкой энергетического и угло­ вого распределения потока электронов: Fg(L,u ,5)dEdLio=*i F (^ ( 3 ) ,o5 ;E ) d c j c lE cLS . ( 6 . 2 ) Среднее число электронов, пересекающих заданную поверхность g энергией Е в интервале^ Е ,Е + d E ) , и в направлении CJ в интервале ( йЗ , Ы + d U )) будет являться оценкой следующего поверхностного интеграла: FjCt,w,5)AEd(J=^F(5^)3^E)|(3,^)|AoaEd< <ts> ( 6 '3 ) 104