Иванов В.Е. Взаимодействие авроральных электронов с атмосферными газами : стат. моделирование. Санкт-Петербург, 1992.

энергетического и углового распределения деградированных пото­ ков. Для решения данной задачи в качестве основных механизмов диссипации энергии привлекаются традиционный столкновительный механизм неупругих взаимодействий - возбуждение и ионизация га­ за электронным ударом [ 5 0 , 1 2 4 , 1 6 7 , 1 7 1 ] - и нелинейные м е х а н и з м ы коллективных взаимодействий, например волна - частица [ 2 9 , 1 3 7 , 1 8 2 ] . Представленные в работах [ 5 0 , 8 4 , 1 2 4 , 1 3 9 , 1 4 1 , 1 6 7 , 1 7 1 ] результаты позволяют сделать вывод о том, что столкновительная модель в среднем удовлетворительно описывает регистрируемые в ионосфере дифференциальные потоки электронов. На рис. 6 .1 , а приведены примеры энергетических спектров авроральных электронов, зарегистрированные в ракетном экспери­ менте [ 1 4 1 ] . Запуск ракеты произведен в предполуночном секторе в дугу полярного сияния, характеризующуюся относ итет>ной ста­ бильностью с яркостью в эмиссии j t 5 5 7 .7 нм .(О , Ъ - ' Ъ ) П О - рядка 4 0 kR. (Один килорэлей соответствует 10® фотонам в см ^ ). Измерения охватывали диапазон энергий 0 .0 4 4 4 0 кэВ в интервале питч-углов 0 f l 8 0 ° . Сплошная линия на рис. 6 .1 , а соответствует дифференциальному потоку высыпающихся электронов ( Ѳ =ОтѲО°), шцосы - энергетическому спектру обратнорассеянных электронов ( = 9 0 4 -1 8 0 °). Пунктирная линия - результаты расчета дифферен­ циального потока обратнорассеянных электронов, полученные на основе решения кинетического уравнения в рамках двухпотокового приближения с учетом только столкновительных взаимодействий [ 1 6 7 ] . Примеры энергетических спектров высыпающихся (плюсы) и об­ ратнорассеянных (пунктир) электронов, зарегистрированных в экс­ перименте [ 1 2 4 ] , аналогичном [1 4 1 ] , приведены на рис. 6 .1 , б, в. Запуск ракеты был осуществлен в предполуночном секторе в об­ ласть стабильной дуги полярного сияния интенсивностью около 4 0 kR в эмиссии j t 5 5 7 .7 нм (О, - 13) ). Каналы элект­ ронных спектрометров перекрывали диапазон энергий 0 .0 34 -21 кэВ ь интервале питч-углов 04-180°. Здесь пунктирная кривая соответ­ ствует результатам расчета энергетического спектра обратнорассеян­ ных электронов, полученным в [ 1 2 4 ] на основе решения ки­ нетического уравнения в рамках многопотокового приближения с учетом только столкновительных взаимодействий. Остановимся далее на отдельных особенностях структуры энер­ гетического спектра в фиксированных энергетических интервалах. К одному из таких „интересных' интервалов относится участок от 1 0 до 1 0 0 эВ, на который неоднократно обращалось внимание исследователей [ 5 2 , 8 7 , 1 3 7 , 1 3 9 , 1 5 8 ] . Обшей отличительной чертой поведения F ( Е ) на этом интервале является тенденция кривой к „излому*' в области энергий порядка 204-30 эВ. На рис. 6 .2 приведен ряд примеров, демонстрирующих данную особенность в структуре энергетических спектров авроральных электронов. Ана­ лиз формы F ( Е ) в интервале 104-100 эВ принято проводить, представив энергетическую зависимость потока в виде двух степен­ ных функций F ( E ) ~ E f f в областях 1 0 4 - 2 0 и 20-^100 эВ 1 0 2