Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли Рис. 3.5. Сечения упругого рассеяния протонов и атомов водорода на N2 В ряде экспериментальных работ /32,35/ показано, что при столкновениях протонов с 0 2 более эффективно, чем при столкновениях с N2, возбуждаются колебательные и вращательные электронные состояния молекулы мишени. Это может привести к несколько меньшему сечению упругого рассеяния протонов на 0 2, чем на N2. Как оценку сечения упругого рассеяния протонов на 0 2 будем использовать аппроксимацию, полученную для сечения в N2. Сечения упругого рассеяния в О, согласно /138/, примем равными 0.5 от соответствующих сечений для 0 2. 3.7. Угловое рассеяние протонов и атомов водорода Сравним качественно процессы рассеяния в веществе протонов и электронов с одинаковыми скоростями. Известно /53/, что характерный угол отклонения быстрой заряженной частицы при столкновении с атомом по порядку величины равен отношению длины волны частицы к радиусу экранирования атома. Поэтому характерные углы отклонения при столкновении с атомом электрона Ѳе и протона Ѳр, имеющих одинаковые скорости, удовлетворяют соотношению: Ѳ./Ѳі-“ *■•/*■ р =тр/ т , » 1 . (3-27) Отсюда следует, что протон при столкновении с атомом отклоняется намного слабее, чем электрон той же скорости (характерный угол рассеяния протона на три порядка меньше). Как известно, при многократном рассеянии в веществе частицы