Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Таблица 3.17 Коэффициенты к формуле (3.24) для расчета сечений возбуждения атомарного кислорода атомами водорода Глава 3. Элементарные процессы взаимодействия протонов и атомов водорода с атмосферными газами Состояние а J, кэВ V Q (Ѵ,эВ 'D 0.51 5.4 1.0 1.0 1.85 'S 0.075 8.7 1.0 1.0 4.18 3S 0.38 37.2 1.0 1.0 9.53 5S 0.55 16.1 1.0 1.0 9.20 Полное сечение возбуждения атомарного кислорода протонами оценивалось в работе /346/. Аппроксимационные коэффициенты для расчета этого сечения по (3.1) приведены в табл.3.18. Таблица 3.18 Коэффициенты к формуле (3.1) для расчета сечений упругого рассеяния в N2, а также полного сечения возбуждения атомарного кислорода протонами Параметры < , .N 2 ° 2 . n 2 ° L „ o Е0, кэВ 200 400 200 А/ 5.375 4.183 -1.691 А2 -0.2084 -0.3935 0.9677 Аз 4.056(-3) -6.516(-3) 1.569(-2) A j -3.304(-3) 3.066(-3) 1.228(-3) А5 -6.768(-4) 5.944(-4) -5.220(-3) Ьі 8.658 6.147 4.19 ь2 -1.0 -0.7 -0.8 W, эВ - - 13 3.6. Сечения упругого рассеяния Аппроксимация сечения упругого рассеяния протонов на N2 строилась по данным теоретического расчета в /255/ для энергий 10-1000 эВ с использованием асимптоты для энергий >200 кэВ, полученной масштабным преобразованием сечения упругого рассеяния электронов. Сечение упругого рассеяния атомов водорода на N2 для энергий 10-1000 эВ было рассчитано в /255/. При расчете этого сечения для энергий >200 кэВ в /35/ использовалось приближение Борна и данные из работ /41,46/. После этого по данным работы /255/ и полученной асимптоте была проведена аппроксимация по формуле (3.1). Коэффициенты к формуле (3.1) для сечений упругого рассеяния протонов и атомов водорода в N2 приведены в табл.3.18. Полученные сечения упругого рассеяния протонов и атомов водорода на N2 приведены на рис.3.5. По данным работы /239/ для энергий 0.5-5.0 кэВ полное сечение взаимодействия Н-атомов с 0 2 в пределах погрешности измерений (15%) не отличается от аналогичного сечения для столкновений Н с N2. Основной вклад (от 60 до 90%) в полное сечение взаимодействия на этих энергиях дает упругое рассеяние. Поэтому как оценку полного сечения упругого рассеяния Н на 0 2 можно использовать аппроксимацию, полученную для сечения в N2. 82