Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли Параметры приведены в табл.3.11 (W - энергетический порог соответствующей реакции). Параметр R для сечений захвата с образованием ионов 0 +(4S) и 0 +(2/)) несколько скорректирован по сравнению с работой /138/ для лучшего согласия с полным сечением захвата в 0 2. Сечение для реакции захвата с выходом иона 0 2+ в состоянии X2Ug можно получить как разность сечения а ш из табл.3.2 и суммы сечений, приведенных в табл.3.11. Таблица 3.11 Коэффициенты к формуле (3.23) для расчета сечений перезарядки протонов на 0 2 с возбуждением ионов 0 2+и 0 + Состояние А, кэВ В, кэВ С, кэВ Р 0 R W, эВ а4Пи 3.29 17.0 65.0 -1.34 0.64 3.6 4.0 А2 П„ 2.10 12.0 77.0 -1.54 0.67 3.7 4.8 Ь % 4.70 11.0 65.0 -1.34 0.64 3.7 6.1 в 8.0 3.8 54.0 -1.34 0.64 3.6 10.9 о Xs) 3.4 215.0 68.0 -1.86 0.20 3.4 5.9 О \ 2D) 4.3 21.0 55.0 -1.86 0.20 3.4 9.9 Сечения ионизации 0 2 и О протонами и атомами водорода с конкретизацией конечного состояния ионов кислорода аппроксимировались формулой из работы /138/: ег, с, (Z a f { E - l ) v ~ J n+V + Е а+Ѵ (3.24) где I - порог ионизации в кэВ, Z - количество электронов в молекуле мишени (Z=16 для 0 2, Z=8 для О), Е - энергия налетающей частицы в кэВ, а 0=10'|6см2, v, Q ,a ,J - параметры. Параметры для 0 2 приведены в табл.3.12. Так как новых данных по этим сечениям нет, то их аппроксимации не пересматривались. Однако для согласования набора сечений из /138/ с исправленным полным сечением ионизации, сечение для реакции перезарядки с выходом иона 0 2 в состоянии X2n g будет определяться как разность сечения из таблицы 3.4 и суммы сечений, приведенных в табл.3.12. Параметры расчета по формуле (3.24) сечений ионизации атомарного кислорода с выходом ионов 0 +(45), 0 +(2і>) и 0 +(Ѵ), и приведены в табл.3.13. Параметры для расчета по формуле (3.1) сечений возбуждения триплетных состояний в N2 при рассеянии атомов водорода приведены в таблице 3,14. При построении сечений использовались данные работы /337/ по измерению сечения излучения линии 2PG(C?n„-»B in g), полуэмпирические сечения из /139/ и соответствующие сечения возбуждения электронами из /75/. Для реакций с участием протонов достоверных сечений возбуждения триплетных состояний нет, однако известно /123,230/, что на энергиях >10 кэВ они, по крайней мере, на порядок меньше, чем для атомов водорода. Для сечений возбуждения отдельных электронных состояний молекулы N2 в столкновениях с протонами в работе /253/ использовались следующие аппроксимации. Для сечений возбуждения разрешенных состояний N2: ? о / Д о ) ф у / Е ) [E /W jjw f In (і-И +е - Р 3 (3.25) 79