Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Аппроксимация проводилась по данным работ /112,269,271,292,323/ отдельно для электронов из оболочек с большой (>100 эВ) и малой энергией выхода. Полученные параметры приведены в табл.3.5. Измерения в /120/ показали, что форма энергетического распределения вторичных электронов при ионизации N2 и Ог протонами совпадает по крайней мере для энергий >50 кэВ. Других данных о дифференциальных сечениях в 0 2 нет. Поэтому аппроксимация по (3.6) с параметрами из табл.3.5 и с нормировкой на соответствующее интегральное сечение ионизации будет использоваться для реакций ионизации атомами водорода, а также для реакций в 0 2 и О. Таблица 3.5 Параметры для расчета по формуле (3.6) дифференциального сечения образования свободных электронов при столкновении протонов с N2 Глава 3. Элементарные процессы взаимодействия протонов и атомов водорода с атмосферными газами Параметры Внешние оболочки Внутренние оболочки А/ 0.63 1.25 в , 0.68 0.5 С, 1.8 2.0 D, 2.58 2.0 Е, 3.5 3.0 Л2 1.87 1.1 В2 3.35 1.3 с 2 1.03 1.0 d 2 1.23 0.3 а 0.85 1.2 N 10 4 I, эВ 22.78 403 3.4. Сечения возбуждения водородных эмиссий Возбуждение электронных состояний атома водорода может происходить в реакциях захвата р + М - > Н ’ + ..., и прямого столкновительного возбуждения атомов водорода Н + М - > Н ' + ... Здесь и далее звездочка обозначает, что атом находится в возбужденном состоянии. Из реакций с возбуждением электронных состояний образующегося атома водорода рассмотрим только те, которые приводят к излучению эмиссий водорода L№ На и и построим эффективные сечения излучения этих эмиссий. Согласно /230/ связь между сечениями излучения линий Н„, и сечениями перезарядки с возбуждением состояний 3 s, 45, 3 р, Ар, 3d, 4 d задается формулами: сг,о { н а ) = сг,о(Зл) ■+0.11 8а[0{3р)+ сг10(3d); (3.7) <х10( я , ) = 0.582 ctio (4 s )+ 0.119<710(4/>)+ 0.746cr10(4d). (3.8) 72