Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Глава 2. Элементарные процессы взаимодействия электронов с атмосферными газами возбуждению вращательных степеней свободы, были рассчитаны на основе сечений возбуждения, полученных в /47,159/ (кривые 1 и Г соответственно). Используя для энергии вращательных уровней выражение Ej = В j(j+ l), где В - вращательная постоянная для N2, равная 2.5х10"4 эВ, и учитывая, что наиболее существенные при малой энергии электронов переходы j —> j ± 1, получим: Lr(E )*6o {E )B . (2.29) Сечения торможения, соответствующие возбуждению колебательных и электронных состояний, а также ионизации и упругому рассеянию электронов (кривые 1-5), рассчитаны на основе сечений, представленных в данной главе. Из рисунка 2.39 видно, что в области энергий больше 1 эВ потери энергии электронов, идущие на возбуждение колебательных, электронных состояний и ионизацию, являются доминирующими. На рис.2.39 также приведено сечение торможения Lee(E), соответствующее электрон-электронным столкновениям (пунктир). Для расчета Lee(E) было получено выражение: ь Л Е ) = 3- ^ ~ ^ , (2-30) Е где Е выражено в электрон-вольтах. Рис.2.39. Функция потерь энергии электронов в молекулярном азоте: 1 и Г - для вращательных степеней свободы; 2,3,4 - для колебательных, электронных состояний N2 и ионизации соответственно; 5 - для упругих соударений; пунктир - для электрон-электронного рассеяния 64