Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Глава 2. Элементарные процессы взаимодействия электронов с атмосферными газами (2.16) к где (А р ) 2 = 4 Е [l-cosa+2r|(£)] - квадрат изменения импульса электрона, исправленный на эффект экранирования поля ядра электронной оболочкой, т|(£) - параметр экранирования. Перепишем (2.16) в виде: где е - заряд электрона, Z - атомный номер мишени. Массив экспериментальных данных /,/£'„а^, /=1,2,3...TV который может быть использован для нахождения параметров (2.17), определен для большинства атмосферных газов только в ограниченной области энергий: £<2 кэВ. В настоящее время известно, что энергии электронов, высыпающихся в полярной ионосфере, охватывают область до десятков килоэлектрон-вольт. В области энергий £>2 кэВ для описания углового рассеяния обычно используется формула Резерфорда с эмпирически подбираемым параметром экранирования. Получаемые при этом характеристики переноса электронов /91,92,167/ хорошо согласуются с экспериментальными данными. Поэтому представляется целесообразным потребовать от представления (2.17) асимптотического стремления к формуле Резерфорда с ростом энергии. Формула Резерфорда с параметром экранирования г|л/(£), полученным в работе /232/, имеет вид: где 7 = £ /(тс2) Тогда параметры 6*(£), у*(£), г|(£) должны при Е-> оо удовлетворять следующим условиям: Для нахождения параметров Ьк(Е), у к(Е), т](£) необходимо ввести критерий близости искомой функции к экспериментальным данным. Исходя из вида дифференциального сечения при фиксированном £, в качестве критерия было принято выражение: 1 а ) = X ^ (£ ) t1“ cos 1° +2п(£)1Y‘(f ] > (2.17) к / « (£ > “ ) = 7 | г [і - COS а + 2 п м (£ )]^ 2; (2.18) (2.19) у,(£)^-2,^2(£)->0,Л(£)^Лм(£)- / , ( £ „ а , ) - / ( £ , , « , ) 58