Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Глава 2. Элементарные процессы взаимодействия электронов с атмосферными газами Таблица 2.15 Параметры (2.10) для расчета сечений возбуждения триплетных термов N2 Состояние W, эВ Ао А, А2 Аз л 4 Е0, эВ В а х 6.17 -17.4 18.71 -6.807 1.0079 -0.05905 50 16930 * 4 7.35 -7.94 11.81 -5.171 0.8866 -0.06001 50 16760 7.36 -53.77 60.28 -23.625 3.897 -0.2389 50 12410 В ' Х 8.16 -45.58 53.65 -22.679 4.067 -0.2709 50 6776 с 3п„ 11.03 30.8 -22.86 6.526 -0.8897 0.04204 50 11070 Е Х 11.08 -145.7 143.38 -51.645 7.926 -0.4483 50 339.5 С 'ъи и 12.08 -239.81 227.6 -72.775 7.9625 -0.07846 40 210 / х 12.75 30.31 -22.86 6.526 -0.8897 0.0420 60 7290 С 3П„ 12.80 30.91 -22.86 6.526 -0.8897 0.0420 60 13270 Z)5n„ 12.85 43.83 -41.49 14.963 -2.509 0.1538 50 2348 М1+М2 13.15 29.64 -22.86 6.526 -0.8897 0.0420 60 3700 На основе данных оценок в работе /266/ предполагалось, что 16% поглощенной в авроральной зоне энергии электронов идет на возбуждение этих состояний и, следовательно, это должно проявиться в излучении в интервале 90-110 нм. Тем не менее измерения показали, что данная область спектра не такая яркая, как ожидалось /113,143/. Физическое объяснение данного противоречия было получено в /357/, где установили, что большая часть возбужденных синглетных состояний предиссоциирует, не успев совершить радиационный переход. Оценки, полученные в /357/, свидетельствуют о том, что четыре терма ^П ,,, Ь л Ъ*, о хТ\и дают в итоге более 85% полного сечения диссоциации. В работе /356/ представлены результаты измерений сечений излучения полос системы Вегарда-Хопфилда (б'П,,-^1^ , ' ) и установлено, что на долю предиссоциации всех колебательных уровней терма б'П„, за исключением ѵ=1, приходится более 99%. На рис.2.28 приведено сечение возбуждения терма 6 ‘П,,, рассчитанное в /356/ с привлечением данных для оптических сил осцилляторов. Сплошная кривая соответствует аппроксимации сечения возбуждения согласно (2.15). Для оценки сечений возбуждения синглетных состояний 6 ‘I* ,с4'і * , е 1Z*, с1ГІ(, , о1ГІ1(, е1П„ можно сделать предположение об идентичности форм энергетических зависимостей данных сечений сечению возбуждения b' П„ терма и отнормировать их к значению, полученному при Е=200 эВ /357/. Параметры аналитических представлений сечений возбуждения б'П„ терма и суммы синглетных состояний в соответствии с табл.2.16 представлены в табл.2.17. Рассмотрим сечения возбуждения синглетных состояний a lY\g, a ' Z ~ , colAu, переходы в которые из основного состояния N2 являются запрещенными. На рис.2.28 представлены данные о сечениях, полученные в /79,99,102,109,184,242/. Наиболее детально исследованным является сечение возбуждения а'П я терма. Для определения сечения данного терма были использованы результаты трех типов экспериментов. В работах /102,109,242/ измерения проводились методом регистрации спектров энергетических потерь рассеянного пучка электронов, в /99/ был использован метод детектирования метастабильных термов, в /79,184/ измерялись сечения излучения. Основой для аналитического представления сечений возбуждения данных термов послужили данные /109/. Параметры аппроксимации согласно (2.14) представлены в табл.2.18. 50