Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Глава 2. Элементарные процессы взаимодействия электронов с атмосферными газами 2.3.2. Возбуждение колебательных состояний Возбуждение колебательных состояний без изменения основного электронного состояния молекулы 0 2[Z3Z',V = 0] представляет собой резонансный процесс, происходящий с образованием промежуточного 2П8-электронного состояния отрицательного иона (V : e ' + 0 2 [X 'r g, ѵ = О]-* О- [2П ,, ѵ'] -> е + 0 2 [ х ^ , ѵ = 1,2,..]. Сечения возбуждения первых четырех колебательных состояний 0 2 показаны на рис.2.11 /222/. Из этих энергетических зависимостей, каждая из которых имеет вид шести-семи резких максимумов, расположенных ка расстоянии колебательного кванта состояния 2n g иона 0 2 , путем усреднения согласно формуле (2.12) получены сглаженные сечения <?„(£), приведенные в табл.2.7. a v{E)= J a v{E')dE'. (2Л2) <4£> Таблица 2.7 Сечения возбуждения колебательных состояний молекулярного кислорода Е, эВ а „ (£ ) х Ю20, см 2 э В ѵ=1 W=0A9 эВ ѵ=2 W=037 эВ ѵ=3 W= 0.56 эВ ѵ=4 W= 0.74 эВ АЕ, эВ 0.207 0.330 25 0.123 0.450 82 0.120 0.569 110 8.5 0.119 0.686 100 25 0.117 0.801 61 32 1.3 0.115 0.914 35 28 5.5 0.113 1.025 17 19 7.3 0.111 1.135 9 12 7.0 1.0 0.110 1.242 5 5.8 5.8 1.9 0.107 1.346 2.4 3.3 2.0 0.104 1.449 1.1 1.8 1.7 0.103 1.550 1.0 1.3 0.101 1.649 1.0 0.099 В дальнейшем в расчетах были использованы сечения возбуждения колебательных состояний определенных как: a l{ E )= a v{E )lh£. (2.13) На рис.2.12 представлены энергетические зависимости <?„*(£) в соответствии с (2.13). 36