Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли Для пересчета величин альбедо при замене атмосферы используем предположение, что масса атмосферного столба: К = jp {z)dz; (7.33) над высотой, определенной по (7.32) для данного пучка, не зависит от атмосферы. На рис.7.39 показаны зависимости (і (Т е ) для четырех вариантов атмосферы. Тогда для получения величины альбедо Т'Е в атмосфере, отличающейся от варианта 2 с рис.7.33 надо: 1) построить кривую f-if( Т /.) для данной атмосферы по формуле (7.33); 2 ) по кривой ц(7Ѵ) для атмосферы 2 определить величину ( і д л я пучка данной энергии; 3) по величине ц'=ц и кривой ц'(7я) получить новое значение Т'Е . £ о "и; я оо 03 2 § И X и П « О а с Рис. 7.39. Пересчет величины альбедо-потока ТЕдля произвольной атмосферы: 1,2,3,4 - для вариантов атмосферы (см. рис. 7.36); о - расчет методом Монте- Карло для изотропного Максвелловского пучка с Е0 = 4 кэВ Контрольный расчет альбедо методом Монте-Карло, результаты которого нанесены на рис.7.39, показал, что предположение о постоянстве ц(7>:) позволяет пересчитывать величины альбедо с погрешностью,не превышающей 10%. Для получения высотных профилей скорости ионообразования Q,„„(z) из профилей выделения энергии использовалась рассчитанная нами зависимость г іоп ( е ), (раздел 7.5, рис.7 .16а). Для пучков с Максвелловским энергетическим распределением брались значения е,оп(2£0), где Е0 - характеристическая энергия Максвелловского распределения. Тогда: Q u M = W \ z ) / E lon{2EQ). (7.34) 223