Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли . 250 200 150 100 10“ ° 10'* 10‘* 1 0 '7 10 '‘ 10’5 10'* 10'* 10'7 10'* 10 s 1 0 "° 10‘ * 10‘* 1 0 '7 1 0'* 1 0 '5 Q /, iCM 'V 1 Рис. 7.26. Высотные профили скорости производства 0 2 в различных возбужденных состояниях: символы - расчеты методом Монте-Карло; сплошные линии - расчеты согласно приближенной формуле (7.18) 7.6.3.Поведениеэнергетическихценнанизкихэнергиях К сожалению, независимость энергетических цен от начальной энергии сохраняется только для достаточно больших начальных энергий электронов. Для малых энергий (<100 эВ), а особенно вблизи порогов возбуждения, энергетические цены существенно зависят от энергии. В ряде случаев, например для учета вклада вторичных электронов в протонно-водородном потоке, необходимо знать эту зависимость. Для электронов малых энергий можно пренебречь переносом, поэтому для удобства последующего использования, несколько изменим определение. Далее будем считать эффективной энергетической ценой е/(Ед) возбуждения терма j атмосферной составляющей і моноэнергетичным пучком электронов с начальной энергией Е0 величину: z ij ( E J = PiE0 / Q ‘J(E o), (7.21) здесь Q'j - скорость возбуждения состояния j атмосферной составляющей і для Р, взято в соответствии с (7.19): n N ,k, ' 2>а /6(М2,02,0( где N, - концентрация і - й атмосферной составляющей, константы: kN^ = 1, k0^ = 0.70, k0 = 0.40 • Для высоких энергий Р,Е0 * W,, где W, - энергетические потери электрона на столкновения с газом і. Таким образом, для высоких энергий определение (7.22) эквивалентно (7.7) (см. также работу /287/)- Для низких энергий W, в формуле (7.7) существенно зависит от энергии, поэтому пользоваться эффективной энергетической ценой согласно определению (7.22) проще. . Выражение (7.22) 193