Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Возбуждение и ионизация N2,0 2 и О электронными и протонными потоками Таблица 7.1 Дифференциальные энергетические цены возбуждения молекулярного азота n 2. Состояние 5 3n g W 3AU В % С 3П„ е Х £ 3П I ххм С 3П„ d X W, эВ 7.35 7.36 8.16 11.03 11.88 12.75 12.80 12.85 е,,эВ 230 272 1010 550 31050 2180 1220 6950 Состояние Ml (2) /1у — я Хи a ' n g w 'A u II 1у + a Zg SUM* сЛЦ W, эВ 13.15 8.40 8.55 8.89 12.25 12.50 12.94 £,,ЭВ 4700 1270 350 1215 4070 89 210 n 2+ W, эВ 15.58 16.73 18.75 22.00 23.60 40.00 26.00 е,,эВ 130 145 350 900 940 690 165 *SUM = b' п и + ь Х + - с Ч + о^Т\.и + с П„. Таблица 7.2 Дифференциальные энергетические цены возбуждения молекулярного кислорода 0 2 о 2+ Состояние Ш-Р 9.7-12.1 х 2п я а 4П„ А2П Ц W, эВ 7.1 9.7 12.1 16.1 16.9 еу, эВ 35 315 280 150 160 Состояние b % />23эВ о + о + о + о + 0 + 0 + fV, эВ 18.2 23.0 18.9 21.3 23.7 Ej, ЭВ 190 480 170 260 520 7.6.2.Высотныепрофилискоростиобразованиявозбужденныхмолекулиатомов ватмосфереЗемли Независимость энергетических цен от начальной энергии электронного потока позволяет построить эффективный алгоритм для расчета высотных профилей скоростей производства QNj(h) для произвольно заданного энергетического распределения высыпающихся электронов. Из уравнения (7.12) следует, что скорость образования частицы N ву'-м состоянии на высоте И определяется следующим образом: б д г > ) = * (7-15) е.ѵ, \h ) Напомним, что WN(h) в (7.15) есть энергия, затраченная на высоте h на полное возбуждение частицы сорта N. 188