Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли своих расчетов авторы работы /202/ сделали вывод о том, что энергетический спектр вторичных электронов, инициированный протонными пучками, спадает гораздо резче, чем в случае электронных высыпаний. Данный вывод представляется сомнительным. Далее попытаемся показать, что на е,0„, в первую очередь, оказывает влияние не форма энергетического спектра, а среднее значение энергии вторичных электронов. Число ион-электронных пар, созданных моноэнергетическим протонным потоком с энергией Е, определяется следующим образом: N lol{E)= \ s { E , E M E s )dEs , (7.11) где S(E,EJ - дифференциальное сечение производства вторичных электронов. Используя (7.10) и принимая во внимание, что: J s ( £ . £ xK = ^ ( £ ) ; J S (E ,E ,)E ,d E ,= N x{EYE,{E)>> где Ni(E) - число вторичных электронов первого поколения, (£,(£)) - средняя энергия вторичных электронов., можно записать (7.11) в виде: N,0,{E)= \s { E ,E s)dEs + J s ( g , Е ,) ^ j ^ d E s - /V,Ц і + ~ 15 . Средняя энергия вторичных электронов (ES(E)} представлена на рисунке 7.17 как функция начальной энергии протонного пучка. Из рисунка можно видеть, что различия в значениях (ES(E)), используемые в различных работах, достигают фактора 3. Чтобы оценить влияние ( ES(E )> на еіоп, были рассчитаны два предельных случая: один в соответствии с (EXE)), представленной в данной работе, второй - в соответствии с работой /88/. Результаты расчетов представлены на рис.7.18. Энергия электрона, кэВ Рис.7.17. Средняя энергия вторичного электрона, рожденного при ионизации N2 протонным ударом: пунктирные линии - /88,131/; звездочки - /277/, сплошная линия - /212/ 183