Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли - W j (7.8) где rij - среднее число j-x состояний при единичной плотности инжектированного потока; Wr порог возбуждения j - го состояния; £ 0 - начальная энергия электрона. Молекулярный азот На рис.7.1-7.4 приведены зависимости Г |/£ о ) для основных каналов возбуждения N2, описанных в соответствии с сечениями рассеяния, представленными в главе 2. Общая особенность всех кривых, как следует из расчетов, заключается в стремлении Г|;(£0) с увеличением энергии к постоянному для данного уровня значению. Следовательно, среднее число актов возбуждения при больших энергиях становится пропорциональным начальной энергии электрона: n j =C JE0 ; Е0 > 1 кэВ . Рис. 7.1. Распределение энергии, запасенной в электронном потоке, по колебательным уровням основного состояния N2 (в процентах): Еѵ- сумма первых четырех колебательных термов Значительную часть энергии электроны всего ионизационного каскада в азоте расходуют на ионизацию. При увеличении начальной энергии затраты на полную ионизацию возрастают, достигая при £о>250 эВ более 50%. Вторым по интенсивности каналом поглощения является возбуждение электронных уровней. В отличие от ионизации суммарные потери на возбуждение электронных состояний уменьшаются с увеличением начальной энергии с 60% при £ 0*0.05 кэВ до 37% при £ 0«Ю кэВ. Затраты на возбуждение первых четырех колебательных уровней основного состояния N2 составляют величину ~6.5% при Е0~ 10 кэВ. Однако полученная величина может рассматриваться только как верхняя оценка эффективности данного канала, поскольку в диапазоне возбуждения колебательных уровней возможно включение новых каналов диссипации энергии, например, возбуждение вращательных степеней свободы. 171