Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли к/2 ті/2 7 ^= 1 0 0 I"/(б)й/Ѳ = 200 ( сш Ѳ іш Ѳ^Ѳ = 100cos2605 . (6.7) ѳ„5 е,;5 Величины альбедо, вычисленные по (6.7) со значениями Ѳ 0 5 из табл.6.3, совпадают с величинами, рассчитанными по модели "field ON" с погрешностью не более 3% от величины альбедо. Очевидно, что значения Ѳ0.5 зависят от высоты источника. Однако, так как плотность атмосферы на высотах >500 км мала, и, как было показано выше, величина альбедо в основном определяется влиянием магнитного поля на протоны, то из соотношения для первого адиабатического инварианта получаем формулу для пересчета значений Ѳ05 при высотах источника от 500 до 1000 км: где И- высота источника в километрах; ѲО5(700) - значения из табл.6.3; B(h) - величина магнитного поля Земли на высоте h. sin2Qos(h) 6.2.2.Высотныйпрофильвыделенияэнергии Рассмотрим влияние магнитного поля на высотное распределение (профиль) выделения энергии для мононаправленных моноэнергетичных протонных пучков. На рис.6.10 приведено сравнение результатов расчетов по моделям "field ON" и "field OFF" для пучков с начальной энергией 1 кэВ. Высотные профили для пучков с начальными энергиями 10 кэВ и 100 кэВ, полученные по модели "field ON", показаны на рис.6.11а,б. Рис. 6.10. Высотные профили выделения энергии для мононаправленных моноэнергетических пучков протонов с Е0=1 кэВ: а - модель с магнитным полем; б - модель без магнитного поля Как и следовало ожидать, дипольное магнитное поле сильнее влияет на пучки с начальными питч-углами, близкими к 90°. Интересно, что для таких пучков профиль 159