Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли Рис. 6.6. Нормированная функция распределения выделившейся энергии для пучков протонов в N 2 расчет методом Монте-Карло: а - для пучков с Ѳо=0"; б - для изотропных пучков; в - расчет с использованием линейной теории переноса из работы /90/ для изотропных пучков, пунктир - нормированная функция диссипации из работы /267/ Таблица 6.2 Полные глубины проникновения для IDH пучков, сравнение расчетов методом Монте- Карло с использованием рассеяния на средний и на "максимальный" угол. Статистическая погрешность 2% Е0, кэВ /?,, г/см2 средний "максимальный" 1 8.70 (-6) 4.21 (-6) 4 1.90 (-5) 1.23 (-5) 40 3.01 (-5) 2.43 (-5) Расчеты также показали, что возможные величины альбедо (по частицам и по энергии) для модели с рассеянием на средний угол не превышают 0.1%. Влияние углового рассеяния на функцию распределения выделившейся энергии показано на рис.6.7. Представлено сравнение расчетов методом Монте-Карло по модели рассеяния вперед и рассеяния на "максимальный" угол. Рассеяние на средний угол не оказывает заметного влияния на функцию распределения выделившейся энергии для начальных энергий пучка >1 кэВ. W, 10®эВ см2/г Рис.6.7. Распределение выделившейся энергии для изотропного пучка протонов с начальной энергией 1 кэВ: расчет методом Монте-Карло, сплошная линия - модель без учета углового рассеяния; * -модель срассеянием на "максимальный"угол 155