Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

очередь, с тем, что протон испытывает при столкновениях крайне незначительное угловое рассеяние. Определим R(E0) для протонных пучков как: Ф о ) = j zp(z. Ео№ * “ X z "‘aX ’ (6-2) о 1=1 где р (z,E„) - распределение поглощенных частиц, К - количество моделированных траекторий, z,mi“ - максимальная глубина проникновения для і -й частицы. Примеры рассчитанных методом Монте-Карло распределений поглощенных частиц р m(z,E0) для мононаправленных пучков представлены на рис.6.1. Здесь и далее при проведении расчетов будут использоваться три варианта моделей для описания углового рассеяния р -Н частиц: а) угловое рассеяние отсутствует (рассеяние вперед), б) частицы рассеиваются на средний угол, в) частицы рассеиваются на "максимальный" угол. Определения среднего и "максимального" углов рассеяния были даны в разделе 3.7. Индексы "т" и "і" будут соответствовать протонным потокам, имеющим мононаправленное и изотропное в нижней полусфере угловое распределение в источнике. р (z.Eo). Ю 5 СМ2/г Глава 6. Характериситики прохождения потоков авроральных протонов в однородных газах и в атмосфере Земли 3.0 2.0 - 1.0 0.0 1 кэЕ 4 кэ В 10 кэВ Л л 0.0 2.0 z, 10 4.0 3.0 10"5 г/см2 Рис.6.1. Распределение поглощенных частиц при прохождении протонно-водородных пучков в N2.' расчет методом Монте-Карло; Ет,„=0.1 кэВ В приближении непрерывных потерь энергии (CSDA) глубина проникновения для мононаправленного пучка может быть найдена как: * М = - - J V ( E ) V d E . П Е„ (6.3) Необходимо подчеркнуть, что pm(z, Е0) зависит от Е0. Наши расчеты проводились для Етіп =0.1 кэВ. Для меньших энергий сечения рассеяния недостаточно достоверны. Однако, экстраполируя функцию потерь энергии, можно оценить среднюю глубину проникновения частиц с £=0.1 кэВ. По нашим оценкам для модели рассеяния вперед эта глубина примерно 5x10'6 г/см2. 150