Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли Рис. 5.29. Угловое распределение полного потока электронов (Е„=5 кэВ): а - Qu=0"; б - изотропное угловое распределение в источнике; 1,2,3,4 - результаты статистического моделирования для z/Rc=0.01, 0.05, 0.3, 0.8 соответственно Дифференциальной характеристикой, используемой для описания отражательной способности поглотителя, часто служит коэффициент обратного рассеяния K(E,z), определяемый как отношение потока, направленного в верхнюю полусферу, к потоку в нижнюю: K ( E, z )= F r ( E , z ) / F l (E,z). (5.17) Примеры K(E,z) представлены на рис.5.30 для электронов, имеющих в источнике энергию £о=5 кэВ и два типа угловых распределений: мононаправленного с Ѳо=00 (рис.5.30а) и изотропного в нижней полусфере(рис.5.30б). Для экспериментальной апробации результатов, изложенных в данном разделе, воспользуемся данными измерений питч-угловых распределений авроральных электронов в полярной ионосфере /223/. Результаты расчетов угловых распределений, проведенные для энергетических каналов в соответствии с экспериментом /223/, представлены на рис.5.31. Этот рисунок подтверждает удовлетворительное согласие рассчитанных и измеренных угловых распределений во всех диапазонах энергий. Поэтому, в отличие от вьюодов, сделанных в работе /223/, мы полагаем, что основания для предположений о реализации каких-либо дополнительных механизмов диссипации энергии, кроме столкновительных, отсутствуют. Энергияэлектрона,эВ Рис. 5.30. Коэффициент обратного рассеяния K(E,z): 1,2,3,4 - результаты статистического моделирования для z/Re=0.01, 0.05, 0.3, 0.8 соответственно; Е„=5 кэВ 139