Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

У Глава 5. Характеристики прохождения потоков авроральных электронов в однородных газах и в атмосфере Земли Рис.5.25. Усредненное по глубинам поведение спектральных индексов уj(£0) и у 2(Е0): светлые квадраты и кружки соответствуют потокам F^(E) и £^(£), сформированным высыпающимися электронами с Ѳо=00; черные квадраты и кружки - то же для изотропного распределения электронов в источнике Такое поведение спектрального индекса в области энергий, близких к 20 эВ, по- видимому, связано с характером поведения функции потерь энергии (см. раздел .2.7), имеющей излом в данной области энергий. Возрастание у, и у2 с уменьшением энергии вызвано "заплыванием" в эту область деградировавших первичных электронов S.2.5. Особенностиугловогораспределенияавроральныхэлектронов Рассмотрим особенности угловых распределений инжектированных в газ электронов. В основу анализа положим исследование формы дифференциального потока электронов F(Q) в различных энергетических интервалах А Е. С учетом характера энергетических спектров электронов, формирующихся в газе (рис.5.17), представляется целесообразным выделить три группы электронов. К первой отнесем электроны, претерпевшие малое число неупругих соударений и, как следствие, имеющих энергии, близкие к начальной энергии пучка: E q /2<E<E0. Данные электроны в соответствии с терминологией, предложенной в работе /310,311/, будем называть непоглощенными. Во вторую группу включим электроны с энергиями £»£</2, которые образуют область минимума в кривой энергетического спектра. Отметим, что данный участок дифференциального спектра формируется как первичными электронами, потерявшими значительную часть своей энергии, так и высокоэнергичным хвостом вторичных электронов. Относительный вклад в суммарный поток деградированных первичных и рожденных в газе вторичных электронов определяется глубиной проникновения пучка в поглотитель (рис.5.20). В качестве третьей группы выберем электроны с энергиями £<0.1 Е0, которые в основном являются электронами ионизационного каскада. Рассмотрим поведение углового распределения непоглощенных электронов на различных расстояниях от источника. Основная особенность поведения Ffi.z) 136