Иванов В.Е. Прохождение электронных и протонно-водородных пучков в атмосфере Земли. Апатиты, 2001.

широком энергетическом интервале при заданном (или измеренном) потоке высыпающихся частиц. Отсутствие экспериментальной информации данного типа вынуждает исследователей привлекать для проверки теоретических моделей результаты отдельных, носящих фрагментарный характер, измерений. На рис.5.23 приведен дифференциальный поток обратнорассеянных электронов FT(£), зарегистрированный с борта ракеты, запущенной в область дуги полярного сияния с интенсивностью эмиссии 557.7 нм порядка 40 килорэлеев /223/. Сплошной кривой представлены результаты расчета спектра методом статистического моделирования, пунктирная кривая соответствует результатам, полученным в работе /223/ путем решения кинетического уравнения переноса в рамках многопотокового приближения. Оба расчета проведены для одного и того же первичного потока f \E ) , измеренного ракетой. Из рисунка видно, что F*(E), рассчитанные методом статистического моделирования, демонстрируют хорошее согласие с экспериментальными данными. Глава 5. Характеристики прохождения потоков авроральных электронов в однородных газах и в атмосфере Земли Рис.5.23. Энергетический спектр обратнорассеянных электронов: горизонтальные черточки - ракетные измерения 12231 В разделе 5.2.1 обращалось внимание на тот факт, что экспериментальные данные свидетельствуют о наличии определенной особенности в структуре дифференциального потока F(E) в интервале энергий 10-100 эВ /87,146,246,249,291/. Эта особенность заключается в том, что кривая F(E) как бы испытывает излом в области энергий 20-30 эВ. Очевидно, что в столкновительных моделях переноса структура F(E) будет в первую очередь определяться точностью учета дискретного характера потерь энергии электронами при неупругих столкновениях всех типов (возбуждение, ионизация). Особую важность учет дискретности потерь энергии приобретает в диапазоне малых энергий электронов, когда потери энергии сравнимы с энергией электрона. Столкновительная модель, описанная в главе 4, реализует учет вероятностного характера потерь энергии электронов в каждом индивидуальном акте рассеяния, являясь по сути точной имитацией реального процесса торможения электронов в газе. 134